Исследуется затухание электромагнитной волны в присутствии сильного магнитного поля в кинематической области, близкой к порогу рождения электрон-позитронной пары. Показано, что в данной области неэкспоненциальный характер затухания электромагнитного поля усилен. Обнаружено, что эффективная ширина распада фотона, gamma to e+ e-, существенно меньше по сравнению с известными в литературе результатами.

Рассмотрены доминирующие процессы производства нейтрино и рождения этими нейтрино e+ e--пар в модели гипер-аккрецирующего диска на керровскую черную дыру. Получены аналитические оценки эффективности производства плазмы как в случае сильного магнитного поля, так и без него. Показано, что эффективность рождения плазмы нейтринным потоком с диска в такой модели не превосходит десятых долей процента и, следовательно, не может объяснить происхождение космологического gamma-всплеска.

Исследуется процесс фоторождения нейтринной пары на ядре gamma + Ze to Ze + gamma + nu + barnu в сильном магнитном поле. Показано, что с учетом дисперсии фотона в сильном поле катализирующее влияние последнего на данный процесс значительно уменьшается, так что при любой величине поля нейтринное фоторождение, в противоречии с высказанным в литературе утверждением, не может конкурировать с URCA-процессами.

Выведено и проанализировано дисперсионное уравнение для спектра капиллярных движений на заряженной плоской поверхности вязкой жидкости, покрывающей твердую подложку слоем конечной толщины. Показано, что для волн, длины которых сравнимы с толщиной слоя, важную роль начинает играть вязкое затухание на твердом дне. Спектр капиллярных движений жидкости, реализующихся в такой системе, ограничен как со стороны высоких, так и со стороны низких волновых чисел. Декременты затухания капиллярных движений жидкости с длинами, сравнимыми с толщиной слоя, значительно увеличиваются, а инкременты неустойчивости Тонкса--Френкеля снижаются по сравнению с жидкостью бесконечной глубины.

Выведено и проанализировано дисперсионное уравнение для спектра капиллярных движений на заряженной плоской поверхности жидкости с учетом конечности скорости перераспределения заряда при выравнивании потенциала вследствие волновой деформации свободной поверхности. Показано, что при малых проводимостях жидкости неустойчивость сильно заряженной поверхности происходит в результате увеличения амплитуды апериодических зарядово-релаксационных движений жидкости, а не волновых, как это имеет место для хорошо проводящих сред. Влияние конечности скорости перераспределения заряда на структуру спектра капиллярных движений жидкости и условия реализации неустойчивости ее заряженной поверхности существенно, когда характерное время релаксации заряда сравнимо по величине с характерным временем выравнивания волновых деформаций свободной поверхности жидкости.

Введено и проанализировано дисперсионное уравнение для спектра капиллярных движений сферического слоя вязкой жидкости, покрывающей твердое сферическое ядро слоем конечной толщины. Показано, что наличие двух механизмов вязкой диссипации энергии капиллярных движений жидкости --- затухание в объеме слоя и на твердом ядре приводит к ограничению спектра реализующихся капиллярных движений жидкости как со стороны высоких, так и со стороны низких мод. При фиксированном заряде системы, закритическом для нескольких первых мод капиллярных движений, максимальными инкрементами при малом размере твердого ядра обладают моды из середины диапазона неустойчивых мод, в тонких же слоях жидкости максимальные инкременты имеют наиболее высокие из неустойчивых мод. Это указывает на различия в реализации неустойчивости заряженной поверхности сферического слоя при малых и больших относительных размерах твердого ядра.

На основе анализа имеющихся экспериментальных данных, а также предложенных механизмов и моделей процессов, имеющих место при электроформовке структуры металл--изолятор--металл, делается вывод, что она включает следующие две стадии: образование углеродистой проводящей среды из органических молекул за счет протекания тока в изолирующей щели и самоорганизацию нанометрового зазора в углеродистой проводящей среде через бифуркацию при локальном превышении температурой этой среды некоторого критического значения из-за ее саморазогрева. Можно утверждать, что нанозазор является диссипативной структурой, возникающей в силу тепловой неустойчивости в углеродистой среде при прохождении через нее потока электронов и наличии сильного электрического поля, стабильность которой обеспечивается существенной нелинейностью происходящих в нем процессов, включенных в механизм обратной звязи. Показано, что необходимая для выполнения электроформовки начальная проводимость структуры может быть реализована за счет нанометровой ширины изолирующей щели, что продемонстрировано экспериментально с помощью конструкции, названной открытой "сэндвич"-МИМ структурой.

Рассматривается открытая термодинамическая система, ее состояние определено одномерным температурным полем T(x,t) и тепловым потоком I(x,t), на которые наложена нелокальная нелинейная внешняя связь. На основании результатов динамического анализа рассчитано изменение энтропии Клаузиуса и ее производства при возбуждении в системе автоколебаний. В качестве меры упорядоченности движения предложено использовать относительное приращение полной энтропии системы, нормированной на ее полное производство. Во второй части работы прослежена аналогия между формализмом бифуркационной теоремы Андронова--Хопфа и теории фазового перехода Ландау--Гинзбурга. Показано, что на начальной стадии автоколебаний условие фазовой согласованности, определяющее амплитуду колебаний в рамках формализма Андронова--Хопфа, из-за флуктуаций температуры теряет смысл. В этом случае амплитуду следует рассматривать как параметр порядка, а действительное состояние системы определять из требования минимума нелинейной части приращения производства энтропии. Предложенный подход позволяет описывать переходные режимы и качественно объясняет "жесткую" и "мягкую" бифуркации как неравновесные фазовые переходы первого и второго рода.

Выведено и проанализировано дисперсионное уравнение для спектра капиллярных движений на заряженной плоской поверхности жидкости, в которой растворено поверхностно-активное вещество (ПАВ). Показано, что в такой системе появляются два дополнительных волновых движения, генерируемых объемной и поверхностной диффузией ПАВ, чувствительных к величинам коэффициентов диффузии и упругих свойств пленок ПАВ, а также к вязкости раствора и наличию поверхностного заряда. В растворах инактивных ПАВ инкремент неустойчивости Тонкса--Френкеля увеличивается с ростом концентрации ПАВ.

Проведено измерение содержания в почве и золе растений в окрестности промышленного узла таких типичных экологически небезопасных химических элементов, как Pb, Ni, Cu, Sr, Zn. Поскольку основным источником этих элементов является дымный аэрозоль промышленного происхождения, то измерялась зависимость концентрации указанных элементов от расстояния до наиболее интенсивных постоянно действующих выбросов на расстоянии ~10 km. Показано, что закономерности изменения концентрации различных химических элементов в почве с расстоянием от источника выброса в атмосферу определяется условиями их гравитационного осаждения с учетом электрического взаимодействия аэрозоля с приземным электрическим полем, а в золе растений --- аккумуляцией высокодисперсного заряженного аэрозоля на поверхности поляризующихся в приземном электрическом поле листьев растений.