Экспериментально исследуется множественная анодная контракция в атмосферных дугах в аргоне и ксеноне. Исследования проводились в свободно горящей дуге с водоохлаждаемыми электродами. Представлены результаты спектроскопических измерений температуры и концентрации электронов в столбе дуги и вблизи анода в различных режимах горения. Анализ экспериментальных данных позволяет заключить, что контракция возникает вследствие развития в анодной области неустойчивости перегревного типа из-за нарушения баланса между джоулевым разогревом плазмы и ее охлаждением за счет выноса излучения.

При использовании электронно-пучковой флюоресцентной диагностики для измерений в струях конденсирующегося газа возникают проблемы, связанные с интерпретацией результатов, в частности из-за возможного вклада кластеров в излучение струи. Данные о флюоресценции кластеров получены путем сравнения оптического и рентгеновского излучений, возбуждаемых электронным пучком, с привлечением расчетных данных по доле конденсата. Исследовалась флюоресценция кластеров CO2, возбужденная пучком элктронов в свободной струе конденсирующегося углекислого газа. Установлено, что кластеры излучают на длинах волн мономеров довольно эффективно в расчете на одну молекулу, почти так же, как и свободные молекулы; зависимость от размера слабая. Показано, что при возбуждении электронным ударом излучение кластеров возникает в результате эжекции возбужденной молекулы из кластера при его фрагментации. По результатам исследования флюоресценции кластера CO2 сделаны выводы об использовании электронно-пучковой флюоресцентной диагностики для измерений в свободных струях с кластерами CO2.

Рассмотрены различные режимы работы гипотетического лазерохимического реактора на основе лазера на свободных электронах инфракрасного диапазона. Получены простые соотношения, позволяющие оценить параметры реактора и интенсивность излучения, необходимую для возбуждения молекул в каждом конкретном случае.

Изучена кинетика электронов в плазме разряда, создаваемого мощным сфокусированным пучком электромагнитного излучения сантиметрового диапазона длин волн в условиях приближенных к свободному пространству, когда размеры камеры намного превышают длину волны СВЧ излучения. Исследованы два режима создания разряда: режим коротких микросекундных импульсов, следующих с частотой повторения 200 Гц, и режим одиночного миллисекундного импульса. Показано, что при пороговых плотностях потока СВЧ энергии концентрация электронов на начальных стадиях формирования разряда достигает критического значения, а средняя энергия электронов порядка 1.5-3 эВ.

Выведено и проанализировано дисперсионное уравнение для спектра капиллярных движений на заряженной плоской поверхности жидкости, в которой растворено поверхностно-активное вещество (ПАВ). Показано, что в такой системе появляются два дополнительных волновых движения, генерируемых объемной и поверхностной диффузией ПАВ, чувствительных к величинам коэффициентов диффузии и упругих свойств пленок ПАВ, а также к вязкости раствора и наличию поверхностного заряда. В растворах инактивных ПАВ инкремент неустойчивости Тонкса--Френкеля увеличивается с ростом концентрации ПАВ.

В прианодной области стратифицированного тлеющего разряда в неоне измерены пространственные профили потенциала и функции распределения электронов по энергиям. Обнаружено, что в некоторые моменты времени на пространственных профилях потенциала появляются потенциальные ямы небольшой глубины, примыкающие к аноду. Функции распределения, измеренные в потенциальных ямах, отличаются резко выраженным максимумом медленных электронов от функций распределения в тех фазах страт, где ямы отсутствуют. Проанализирован механизм формирования ФРЭ для запертых в потенциальной яме электронов. Экспериментально обнаружено и интерпретировано возмущающее действие анода на ФРЭ по мере приближения к аноду.

Рассмотрено возникновение конвекции жидкости в длинных вертикальных каналах с идеально теплопроводящими стенками в случае, когда температура первоначально покоящейся жидкости линейно уменьшается с высотой, а каналы имеют поперечные сечения в виде кругового или кольцевого секторов. Выписаны критические числа Рэлея и собственные функции краевых задач, представляющие критические движения. Изучено также возникновение конвекции в насыщенной жидкостью пористой среде, заполняющей вертикальный канал с идеально теплопроводящими или же теплоизолирующими стенками, имеющий поперечное сечение в форме кругового сектора.

Построена теория лазеров на свободных электронах, запитываемых последовательностью коротких электронных импульсов. Предполагается, что групповая скорость формирующегося внутри резонатора электромагнитного импульса совпадает с поступательной скоростью частиц, а период следования электронных импульсов равен времени обращения электромагнитного импульса по резонатору. Показано, что в подобном режиме группового синхронизма принципиальными факторами, определяющими возможность установления режима стационарной импульсной генерации, являются дисперсионное расплывание электромагнитного импульса и канализирующие свойства электронного сгустка. В предположении о высокой добротности резонатора и использовании параболического уравнения для описания эволюции формы электромагнитного импульса найдены условия самовозбуждения и определены характеристики стационарных режимов генерации.

Проводится полуфеноменологический анализ возможных режимов электродиспергирования капель и менисков жидкости на торце капилляра, по которому жидкость подается в разрядную систему, при реализации колебательной неустойчивости заряженной поверхности жидкости, имеющей место: при зависящем от времени внешнем воздействии на поверхность жидкости; из-за конечной скорости перераспределения заряда по ее поверхности при виртуальных деформациях; при наличии тангенциального скачка поля скоростей на границе раздела сред.

Исследована структура спектра капиллярно-релаксационных движений жидкости с заряженной свободной поверхностью с учетом эффекта релаксации поверхностного натяжения при наличии двух характерных релаксационных времен, связанных с различными физическими механизмами. Показано, что с каждым релаксационным механизмом связан свой набор волновых движений жидкости. Релаксационные движения жидкости, связанные с различными релаксационными процессами, взаимодействуют друг с другом и капиллярно-гравитационными волнами нелинейным образом.