Разработана модель пластической деформации нанокристаллических материалов как эволюции пространственной сетки дисклинаций, расположенных в тройных стыках зерен. Пластическая деформация осуществляется в результате пластических поворотов зерен, рассогласование поворотов которых вызывает зарождение частичных дисклинаций в стыках межзеренных границ. Показано, что особенностью механического поведения нанокристаллов является отклонение от закона Холла--Петча вплоть до критического размера зерна Dcr=< 25 nm.
Зайченко С.Г., Глезер А.М. Дисклинационный механизм пластической деформации нанокристаллических материалов // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 11, Стр. 2023

Теоретически обсуждается связь локальных разогревов кристалла линиями и полосами скольжения с наблюдаемыми при низких (
Малыгин Г.А. Локальные разогревы и квазиатермичность пластической деформации кристаллов при низких температурах // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 11, Стр. 2019

Исследовано влияние короткого (10-2 s) импульса магнитного поля (B=7 T) на пластическое течение ионных кристаллов. Выделены стадии переходного процесса, стимулированного полем в системе структурных дефектов решетки. Полученные результаты обсуждаются с позиций термодинамики и кинетики процессов в неравновесных системах.
Головин Ю.И., Моргунов Р.Б., Иванов В.Е. Термодинамические и кинетические аспекты разупрочнения ионных кристаллов импульсным магнитным полем // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 11, Стр. 2016

Предложена обобщенная теоретическая модель структурной релаксации металлических стекол под нагрузкой. Структурная релаксация рассматривается как совокупность необратимых некоррелированных двухстадийных атомных сдвигов в некоторых областях структуры --- "центрах релаксации". В нагруженных образцах структурная релаксация приобретает направленный характер, приводя к накоплению пластической деформации в соответствии с величиной и ориентацией приложенного механического напряжения. Получены общие уравнения, описывающие кинетику ползучести с учетом непрерывного статистического распределения основных активационных параметров. Эти уравнения сопоставлены с результатами специально проведенного эксперимента. Установлено, что модель дает адекватную интерпретацию наблюдаемой кинетики ползучести, за исключением первых 101-102 секунд после нагружения. Аргументируется утверждение о том, что начальная стадия ползучести определяется обратимыми атомными перестройками в центрах релаксации с симметричным двухъямным потенциалом.
Косилов А.Т., Михайлов В.А., Свиридов В.В., Хоник В.А. Кинетика изотермической ползучести металлических стекол с учетом статистического распределения активационных параметров // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 11, Стр. 2008

Развита модель, описывающая фазонные дефекты в кавзикристалле в виде дилатационных шнуров. С помощью представлений данной модели произведен расчет энергии краевой дислокации в квазикристалле с учетом взаимодействия такой дислокации с ее "собственными" фазонными дефектами и равновесными фазонными дефектами, присутствующими в квазикристалле. Показано, что связанный с "собственными" фазонными дефектами вклад в полную энергию краевой дислокации в квазикристалле является существенным.
Гуткин М.Ю., Овидько И.А. Энергетические характеристики краевой дислокации в квазикристалле // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 11, Стр. 2003

Представлены расчеты полной энергии примесей кислорода и углерода в кремнии при T=0 K. Определено равновесное положение точечных дефектов при малых (10-3-10-2 at.%) концентрациях.
Пономарев К.В., Коржавый П.А., Векилов Ю.Х. Теоретический анализ распределения примесей в кристаллическом кремнии // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 11, Стр. 2001

Зависимости акустопластического эффекта (АПЭ) и внутреннего трения от амплитуды колебательной деформации измерялись на различных стадиях деформирования монокристаллов примесного алюминия. Обнаружено, что АПЭ наблюдается не только в макропластической области диаграммы деформирования, но и при микропластическом деформировании на стадиях "упругого" нагружения и разгрузки. В процессе разгрузки знак эффекта меняется. Увеличение скорости деформирования приводит к усилению АПЭ и поглощения энергии ультразвуковых колебаний частотой около 100 kHz, вызывающих этот эффект. Делается вывод о том, что АПЭ как при макро-, так и при микропластическом деформировании обусловлен необратимым высокоскоростным движением дислокаций через дальнодействующие поля напряжений других дислокаций после прорыва через атмосферы Коттрелла.
Сапожников К.В., Кустов С.Б. Акустопластический эффект и внутреннее трение монокристаллов алюминия на различных стадиях деформирования // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 10, Стр. 1794

У кристаллов KCl и KBr, выросших из пересыщенных водных растворов при центрифугировании (3g, 7g и 12g), существенно изменился период решетки и содержание галогенов по сравнению с исходными соединениями, а микротвердость увеличилась в 1.5-2 раза.
Гурин В.Н., Никаноров С.П., Корсукова М.М., Деркаченко Л.И., Юнг В., Регель Л.Л. Изменение периода решетки и состава кристаллов KCl и KBr при макрогравитации // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 10, Стр. 1792

Выполнен расчет эволюции распределения межузельных примесных атомов в пластической зоне у вершины трещины растяжения. Перенос точечных дефектов определяется 1) гидростатической компонентой упругого напряжения у вершины трещины, которая обусловлена наложением упругих полей трещины и дислокаций; 2) упругим полем движущихся дислокаций ("выметание" межузельных примесных атомов); 3) переносом дислокациями точечных дефектов, накопившихся в их ядрах. Вычислены вклады каждого из механизмов переноса точечных дефектов к вершине трещины на протяжении всего промежутка времени от начала нагружения образца с трещиной до установления равновесного распределения пластической деформации после окончания нагружения. Численные расчеты выполнены для межузельных атомов водорода, растворенных в кристалле alpha-Fe.
Карпинский Д.Н., Санников С.В. Эволюция концентрации точечных дефектов у вершины трещины // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 9, Стр. 1580

На основе сформулированной системы уравнений самосогласованного поля для дислокационного ансамбля исследован эффект экранирования упругого поля винтовых дислокаций. Получены выражения для эффективного потенциала взаимодействия дислокаций, радиуса экранирования и средней энергии упругого поля, обусловленной корреляционным взаимодействием дислокаций. В слабонеоднородном случае построено выражение для корреляционного дислокационного потока.
Сарафанов Г.Ф. Экранирование упругого поля в ансамбле дислокаций // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 9, Стр. 1575