На основе анализа условия баланса давлений на поверхности заряженной капли идеальной несжимаемой жидкости, движущейся вдоль однородного электростатического поля, найдено, что в линейном по амплитуде деформации приближении ее равновесная форма в зависимости от величины заряда, напряженности поля и скорости движения может быть как вытянутым, так и сплюснутым сфероидом. Получено аналитическое выражение критических условий реализации неустойчивости поверхности такой капли в виде функциональной зависимости между зарядом, напряженностью поля и скоростью движения капли. Найденный критерий неустойчивости при экстраполяции на большие значения числа Рейнольдса позволяет согласовать величины зарядов капель, напряженностей электростатического поля и скоростей движения капель относительно среды, фиксируемые в грозовых облаках, с ранее предлагавшейся моделью инициирования разряда молнии с коронного разряда в окрестности крупных заряженных водяных капель или градин.

Получено общее кинетическое уравнение для всех элементарных катодных пятен (ЭКП) внутри группового катодного пятна, которые позволяют оценить кинетические константы ЭКП при наличии определенных экспериментальных данных. Установлены некоторые особенности кинетики ЭКП. Предложено объяснение возможности устойчивого состояния ГКП.

Развитая ранее оригинальная экспериментальная методика измерения и анализа параметров низкочастотных флуктуаций автоэлектронного тока металлопленочных систем использована для измерения коэффициентов распыления (Yf) пленок углерода (степень покрытия Theta от 1 до 4) на Fe, Nb, Ta и U. Расчет Yf проведен с использованием аналитического выражения развитой теоретической модели. Измерены коэффициенты распыления Yf углеродных пленок ионами H+ и He+ с энергиями Ei в диапазоне 2.0-10.0 keV. Для фиксированных Theta для каждого типа ионов получены энергетические зависимости Yf; кроме того, для некоторых фиксированных значений энергий ионов Ei для каждого типа ионов получены зависимости Yf от Theta. Измеренные величины Yf во всех случаях заметно превышают таковые для чистого углерода. Используя другую оригинальную методику, совмещающую автоионную микроскопию и тонкие измерения токовых и (или) световых характеристик локальных участков автоионно-микроскопических изображений, определены энергетические пороги Eth начала распыления пленок углерода на металлической поверхности. Измерены энергетические распределения Yf для разных Theta в припороговой области энергий.

Выведено дисперсионное уравнение для капиллярных колебаний (как осесимметричных, так и неосесимметричных) струи вязкой электропроводной жидкости, поддерживаемой при постоянном потенциале. Показано, что при высокой поверхностной плотности электрического заряда на струе создаются оптимальные условия для реализации неустойчивости неосесимметричных мод по сравнению с осесимметричными, что приводит в итоге к разбиению струи на капли разных размеров. Это обстоятельство позволяет корректно истолковать данные экспериментов по спонтанному дроблению заряженных струй.

Представлены экспериметальные результаты по определению эффективности влияния условий начального участка инжекции на устойчивость сильноточного релятивистского электронного пучка (РЭП), распространяющегося в газовой среде плазмохимического реактора (ПР). Генерируемый ускорителем \glqq Тонус\grqq, РЭП с энергией электронов Ee=1·106 eV, током пучка Ib=10-22·103 A и длительностью импульса t=60·10-9 s инжектировался в заполненный воздухом реактор диаметром 0.1 m. Реактор состоял из двух секций, имеющих соответствующие длины L1=0.3-1.0 m и L2=1.1-2.5 m, при этом общая длина системы не превышала 3.5 m. Первая секция заполнялась воздухом при давлении P1=0.8-1.5 Torr, а давление воздуха во второй секции варьировалось в диапазоне P2=0.1-760 Torr. Регистрация тока сильноточного РЭП (Ib), прошедшего через две секции ПР, осуществлялась секционированным вакуумированным цилиндром Фарадея, а эффективность токопрохождения пучка определялась как отношение Ib/Iinj, где Iinj --- ток пучка, измеренный в месте его инжекции в реактор. Показано, что первая секция реактора, имеющая оптимальные параметры, оказывает стабилизирующее действие на РЭП с плотностью тока до 3·103 A/cm и позволяет достичь эффективной длины второй рабочей секции реактора, заполненной газом при различных давлениях, до L2=25-35· Lbet, где Lbet --- бетатронная длина пучка.

Выведено дисперсионное уравнение для неосесимметричных капиллярных колебаний объемно заряженной струи вязкой диэлектрической жидкости. Показано, что критические условия реализации неустойчивости неосесимметричных мод струи менее жесткие, чем осесимметричных, и этот эффект выражен тем более ярко, чем меньше диэлектрическая проницаемость жидкости.

Проведено исследование влияния лазерного воздействия на фазовый состав тонких пленок фуллерена. С помощью метода комбинационного рассеяния показано, что пленки фуллерена, нанесенные с использованием сверхзвукового молекулярного пучка, сохраняют структуру фуллеренов при плотности мощности, в сотни раз большей, чем пленки, нанесенные методом термического осаждения. Возможной причиной лазерной устойчивости является быстрая полимеризация пленок с образованием линейных и многомерных структур.

В нелинейных расчетах второго порядка малости по амплитуде начальной деформации капли показано, что при наличии потока идеальной несжимаемой диэлектрической жидкости, обтекающего заряженную идеально проводящую каплю, имеет место взаимодействие мод как в первом, так и во втором порядке малости. И линейное и нелинейное взаимодействия мод осцилляций приводят к возбуждению мод, отсутствующих в спектре, определяющем начальную деформацию капли. Следствием относительного движения капли и среды является расширение спектра мод, возбуждающихся во втором порядке малости. Наличие обдувающего каплю потока и взаимодействие мод приводят к снижению критических для реализации неустойчивости капли величин собственного заряда, скорости и плотности внешней среды.

Исследовано неустойчивое формоизменение (прощелкивание) арки-полоски из никелида титана, отожженной в изогнутом состоянии при 773 K. После отжига полоска помещалась в захваты деформирующего устройства и переводилась в мартенситное состояние путем изгиба в противоположном начальному изгибу направлении. Последующий нагрев полоски и переход ее в аустенитное состояние сопровождались при стесненном формоизменении прощелкиванием полоски. Анализ мартенситной деформации полоски в рамках теории размытых мартенситных переходов позволяет выявить условия, когда ее формоизменение становится неустойчивым.

Рассматривается влияние сжимаемости на устойчивость плазменной струи при различной конфигурации ее поверхности, являющейся поверхностью тангенциального разрыва. Показано, что сжимаемость может играть как дестабилизирующую, так и стабилизирующую роль в зависимости от соотношения магнитогидродинамических параметров струи и среды, в которой она движется. Показано также, что в определенных условиях влияние сжимаемости зависит от длины волны возмущения.