Для соединений YBa2Cu3O6.6, YBa2Cu3O6.9, YBa2Cu4O8, Bi2Sr2CaCu2O8, HgBa2CuO4 и HgBa2CaCu2O6 при температурах выше температуры перехода в сверхпроводящее состояние Tc температурная зависимость центра тяжести S мессбауэровского спектра примесных атомов 67Zn2+ в узлах меди и иттрия определяется допплеровским сдвигом второго порядка. В области T
Серегин Н.П. Изменение электронной плотности вузлах меди присверхпроводящем переходе вматаллоксидах меди // ФТТ, 2003, том 45, выпуск 1, Стр. 12

Методами электрон-позитронной аннигиляции изучены особенности влияния атомарного водорода на электронную структуру образцов alpha-титана. Показано, что различные состояния атомов водорода по-разному проявляют себя в спектре временного распределения позитронов. Проведенные теоретические расчеты первой компоненты времени жизни позитрона согласуются с полученными экспериментальными данными.
Арефьев К.П., Боев О.В., Имас О.Н., Лидер А.М., Сурков А.С., Чернов И.П. Аннигиляция позитронов внасыщенном водородом титане // ФТТ, 2003, том 45, выпуск 1, Стр. 3

Исследовано поглощение однофазных монокристаллов  Bi (2212) в 2 mm диапазоне длин волн в зависимости от величины перенапряжения микроволнового поля. Выявлено появление характерного плато при ориентации электрического поля вдоль сверхпроводящих плоскостей. Обсуждается возможный механизм такого поведения в рамках представлений о роли протекательной сетки и шнуровых распределений тока. Работа выполнена в рамках гранта Министерства промышленности, науки и технологии РФ \glqq Сверхпроводимость\grqq.
Приходько А.В., Шибанова Н.М. Эффекты микроволновых полей вВТСП-монокристаллахBi (2212) // ФТТ, 2002, том 44, выпуск 11, Стр. 1940

С помощью численного моделирования исследовано влияние распределения гранул по размерам и взаимодействия между гранулами на величину порога перколяции в гранулированных сплавах металл--диэлектрик. Рассматривается модель сплава, в которой гранулы металла имеют два характерных размера l и L, где L>l и при этом распределение гранул большего размера L вокруг среднего значения L0 описывается либо нормальным распределением с дисперсией d, либо ступенчатой функцией с полушириной d, либо delta-функцией. Также рассматривается модель с притяжением между гранулами и механизмами захвата \glqq новой\grqq гранулы уже сложившимся кластером с характерной величиной захвата R. Порог перколяции значительно возрастает с увеличением отношения L0/l и значения R как для двумерного, так и трехмерного случая и при больших значениях отношения L/l или R испытывает тенденцию к насыщению. Результаты расчета позволяют объяснить высокие значения порога перколяции, наблюдаемые для большинства гранулированных сплавов. Работа выполнена при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (грант N 00-02-17797).
Ханикаев А.Б., Грановский А.Б., Клерк Ж.-П. Влияние распределения гранул по размерам и притяжения между гранулами напорог перколяции вгранулированных сплавах // ФТТ, 2002, том 44, выпуск 9, Стр. 1537

Изучена температурная эволюция вольт-амперной характеристики (ВАХ) контакта типа \glqq break junction\grqq с непосредственной проводимостью на поликристаллическом ВТСП системы Y--Ba--Cu--O. Экспериментальные ВАХ, обладающие гистерезисной особенностью, хорошо описываются в рамках теории Кюммеля--Никольского для S-N-S-контакта (S --- сверхпроводник, N --- нормальный металл), рассматривающей андреевское отражение квазичастиц на N-S-поверхностях раздела. Показано, что вид ВАХ, существование и форма гистерезиса определяются соотношением числа \glqq длинных\grqq и \glqq коротких\grqq межкристаллитных границ в исследуемом поликристалле. Хорошее совпадение рассчитанных и экспериментальных ВАХ позволило оценить эффективную протяженность \glqq естественных\grqq межкристаллитных границ в поликристаллическом ВТСП. Подобная оценка проведена на основании экспериментальной температурной зависимости критического тока исследуемого образца. Работа поддержана грантом Шестого конкурса-экспертизы молодежных проектов РАН, 1999 г. (грант N 55) и частично поддержана Красноярским краевым фондом науки (грант 10F162M).
Петров М.И., Балаев Д.А., Гохфельд Д.М., Шайхутдинов К.А., Александров К.С. Температурная эволюция гистерезисной особенности навольт-амперной характеристике поликристаллического высокотемпературного сверхпроводника структуры 1-2-3 // ФТТ, 2002, том 44, выпуск 7, Стр. 1179

Исследованы нормальные туннельные переходы металл--изолятор--металл на основе гадолиния и хрома. Восстановлены спектральные функции электрон-бозонного взаимодейтвия Gd и Cr, демонстрирующие заметную роль магнитной подсистемы в электронном транспорте магнитных металлов.
Герасименко А.Ю., Белоголовский М.А., Ревенко Ю.Ф., Черняк О.И., Свистунов В.М., Шатерник В.Е., Руденко Э.М., Хатта Э., Сасаки Т. Электрон-бозонное взаимодействие внесверхпроводящих магнитных металлах // ФТТ, 2002, том 44, выпуск 7, Стр. 1158

Методом мессбауэровской спектроскопии исследованы сверхтонкие взаимодействия для примесных атомов 119Sn в самарии при температурах от 5 до 70 K. На основании измеренных спектров поглощения установлены распределения магнитных сверхтонких полей Bhf для атомов олова в узлах гексагональной и кубической подрешеток самария --- Phf(Bhf) и Pc(Bhf). Впервые методом мессбауэровской спектроскопии наблюдалось упорядочение ионов в парах \glqq магнитных центров\grqq, находящихся в слоях кубической подрешетки. Каждый \glqq магнитный центр\grqq включает упорядочивающиеся ионы в ближайших узлах атома олова, замещающего ион самария в узле гексагональной подрешетки. Определена постоянная квадрупольного взаимодействия для атомов олова в узлах гексагональной подрешетки самария e2qhQ=0.59± 0.12 mm/s. Обсуждается квадрупольное взаимодействие для атомов олова в тяжелых редкоземельных металлах с гексагональной плотноупакованной структурой: от Tb до Er.
Розанцев И.Н., Горьков В.П. Сверхтонкие взаимодействия дляатомов олова всамарии // ФТТ, 2002, том 44, выпуск 6, Стр. 966

Совершенство структуры нанокристаллов в сплавах разного химического состава исследовано методами рентгенографии и высокоразрешающей электронной микроскопии. Во всех изученных сплавах при кристаллизации аморфной фазы была сформирована нанокристаллическая структура. Размер нанокристаллов зависит от химического состава сплава и в сплавах на основе алюминия меняется от 5 nm в Al89Ni5Y6 до 12 nm в Al82Ni11Ce3Si4. Размер нанокристаллов в сплавах на основе никеля составляет 15--25 nm. Нанокристаллы Al являются преимущественно бездефектными, лишь в отдельных нанокристаллах встречаются микродвойники. Зависимость полуширины дифракционных линий пропорциональна \sectheta, что свидельствует о преимущественном вкладе дисперсности в уширение. Нанокристаллы в сплавах никеля содержат многочисленные двойники, дефекты упаковки, дислокации. Работа поддержана Российским фондом фундаментальных исследований (проекты N 99-02-17459 и 99-02-17477).
Абросимова Г.Е., Аронин А.С. Тонкая структура ГЦК-нанокристаллов всплавах наоснове AlиNi // ФТТ, 2002, том 44, выпуск 6, Стр. 961

Полученные новые экспериментальные данные по решеточной и спиновой модуляции в оксидных ВТСП объясняются на основе сверхструктурного упорядочения в плоскостях CuO2 без привлечения модели \glqq страйпов\grqq. Рассмотрено влияние легирования на процессы сверхструктурного упорядочения в ВТСП. Объяснена также форма поверхности Ферми оксидных ВТСП и ее изменение с легированием. Работа выполнена при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (проект N 01-02-16395) и Научного совета ГНТП \glqq Актуальные направления в физике конденсированных сред\grqq (подпрограмма \glqq Сверхпроводимость\grqq).
Аншукова Н.В., Головашкин А.И., Иванова Л.И., Русаков А.П. Сверхструктурное упорядочение имодуляция электронной плотности воксидных ВТСП системах // ФТТ, 2002, том 44, выпуск 5, Стр. 769

Исследован распад аморфной фазы при нагреве аморфных сплавов Mg87Ni13 и Mg83Ni13Y4, полученных быстрой закалкой расплава. На первой стадии кристаллизации образуется нанокристаллическая структура, состоящая из кристаллов Mg и метастабильной фазы. Определена структура метастабильной фазы: параметры решетки и пространственная группа. Рассмотрены возможные варианты химического состава метастабильной фазы. Различия в структуре метастабильной фазы в сплавах с иттрием и без иттрия не обнаружено. При нагреве метастабильная фаза распадается. После окончания превращений структура состоит из Mg и Mg2Ni, что соответствует равновесной диаграмме состояния. Автор выражает благодарность Российскому фонду фундаментальных исследований за финансовую поддержку работы (проект N 99-02-17477).
Абросимова Г.Е. Образование метастабильной фазы при кристаллизации легких аморфных сплавов системы Mg--Ni--Y // ФТТ, 2002, том 44, выпуск 2, Стр. 198