Выведено дисперсионное уравнение для капиллярных колебаний (как осесимметричных, так и неосесимметричных) струи вязкой электропроводной жидкости, поддерживаемой при постоянном потенциале. Показано, что при высокой поверхностной плотности электрического заряда на струе создаются оптимальные условия для реализации неустойчивости неосесимметричных мод по сравнению с осесимметричными, что приводит в итоге к разбиению струи на капли разных размеров. Это обстоятельство позволяет корректно истолковать данные экспериментов по спонтанному дроблению заряженных струй.

Впервые приводится корректное решение задачи о распространении периодической волны по заряженной поверхности вязкой глубокой жидкости в квадратичном приближении по амплитуде волны. Показано, что роль квадратичной по амплитуде добавки к профилю волны в реализации неустойчивости жидкости по отношению к собственному заряду является определяющей.

В квадратичном приближении по отношению амплитуды волны к ее длине найдено аналитическое выражение для профиля волны конечной амплитуды на заряженной свободной поверхности глубокой маловязкой электропроводной жидкости. Показано, что влияние вязкости на профиль нелинейной волны проявляется как в затухании со временем амплитуды волны, так и в появлении асимметрии профиля волны при докритических в смысле реализации неустойчивости Тонкса-Френкеля плотностях поверхностного заряда. При закритических значениях плотности поверхностного заряда влияние вязкости сводится к уменьшению значений декрементов нарастания эмиссионных выступов на неустойчивости свободной поверхности, слабом уширении этих выступов для коротких волн и сужении для длинных волн. Получены аналитические выражения для частот волн, декрементов их затухания и инкрементов неустойчивости, учитывающие влияние вязкости жидкости.

Рассматриваются физические процессы, сопровождающие течение пузырьковой электропроводной жидкости в скрещенных электрическом и магнитном полях. На основе общих уравнений механики неоднофазных сред построена одномерная модель течения и теплообмена сжимаемого пузырькового потока при наличии скоростной и температурной неравновестностей фаз и проведено ее численное исследование. Показано, что течение пузырькового потока вдоль электромагнитной силы сопровождается отставанием пузырьков от несущего потока, их сжатием и разогревом, возбуждением колебаний объема, что ведет к осцилляциям параметров не только дисперсной фазы, но и несущей. В частности, сжатие пузырьков сопровождается снижением объемного газосодержания, увеличением эффективной электропроводности потока и электромагнитной силы по потоку, что создает условия для кризиса электромагнитного выталкивания пузырьков против основного потока. На основе полученных решений проведен расчет эффективности устройства для сжатия газа.

Впервые аналитическими асимптотическими методами найдено решение задачи о нелинейных осцилляциях конечной амплитуды незаряженной капли идеальной несжимаемой электропроводной жидкости в однородном внешнем электростатическом поле в квадратичном приближении по амплитуде начальной деформации равновесной формы и по величине эксцентриситета равновесной сфероиадальной деформации капли. Выяснилось, что по сравнению с нелинейными осцилляциями заряженной капли в отсутствие поля кривизна вершин незаряженных капель, нелинейно осциллирующих во внешнем электрическом поле, заметно больше, количество же резонансных ситуаций (в смысле возможности реализации внутреннего резонансного взаимодействия мод) существенно меньше.

В аналитических асимптотических расчетах порядка 5/2 по амплитуде деформации сферической формы капли идеальной несжимаемой электропроводной жидкости, нелинейно-осциллирующей во внешнем однородном электростатическом поле E0, найдено выражение для напряженности поля в ее окрестности. Выяснилось, что напряженность суммарного электрического поля на вершинах капли превышает необходимую для зажигания коронного разряда уже при E0, на порядок меньшую критического значения, при котором реализуется неустойчивость капли по отношению к индуцированному заряду, т. е. при величине напряженности внешнего электростатического поля E0, регистрируемой в натурных наблюдениях в грозовых облаках.

Теоретически и экспериментально исследованы особенности взаимодействия электромагнитного излучения с нанометровыми структурами металл--полупроводник. Предложена и экспериментально реализована методика неразрушающего многопараметрового контроля электрофизических параметров нанометровых слоев металла и электропроводности полупроводника в структурах металл--полупроводник по спектрам отражения и прохождения электромагнитной волны. PACS: 81.07.-b

В аналитической асимптотической процедуре получено выражение для равновесной формы заряженной капли идеальной несжимаемой электропроводной жидкости, подвешенной в суперпозиции коллинеарных однородного внешнего электростатического и гравитационного полей, в квадратичном приближении по малой амплитуде отклонения равновесной формы от сферической (в качестве меры которой выбран квадрат безразмерной напряженности электростатического поля). Выявлено, что форма равновесной поверхности капли с учетом влияния на нее гравитационного, электростатического полей и взаимодействия собственного заряда капли с внешним электростатическим полем в области значений заряда капли и напряженности электростатического поля, далеких от критических, весьма близка к вытянутой сфероидальной. Весь анализ проведен при использовании усовершенствованной методики расчета равновесных форм капель во внешних силовых полях. PACS: 47.55.D-

Развит метод выхода за рамки однозонного приближения с учетом рассеяния на кластерах. Метод основан на кластерном разложении для усредненной функции Грина сплава. Показано, что вклады процессов рассеяния убывают с увеличением числа частиц в кластере по некоторому малому параметру. В приближении диагонального беспорядка в многозонной s-d-модели проведены числовые исследования особенностей электронной структуры и электропроводности упорядочивающихся сплавов.

Электропроводность керамических образцов с общей формулой HxBa2YCu3O7+z измерялась в процессе гидрирования (образования гидрокупрата) и последующего окисления (образования оксигидрокупрата). Гидрокупрат (x>0, -0.1 < z