Выполнен энергетический анализ малоуглового рассеяния нейтронов в сплаве Fe65Ni35 при температуре T~(450 К) =0.9Tc. Полученные результаты свидетельствуют о существовании длинноволновых магнитных возбуждений, которые не соответствуют спиновым волнам хольштейн-примаковского типа. Обсуждается возможная природа этих магнитных возбуждений.

В интервале до 20 ГПа исследованы барические зависимости термоэдс монокристаллов кремния (выращенных методом Чохральского (Cz--Si)), с помощью которых наблюдались фазовые переходы в металлической фазе Si: из тетрагональной решетки в ромбическую, а затем в гексагональную. Установлен дырочный тип проводимости для фаз высокого давления Si, как и у металлических фаз высокого давления полупроводников ANB8-N. При уменьшении давления по термоэдс наблюдались переходы в метастабильные фазы Si--XII и Si--III. Обнаружено влияние предварительной термобарической обработки давлением газа до 1.5 ГПа при температурах T=450{-}650 circС на термоэлектрические свойства Cz--Si при высоком давлении.

Исследованы рентгеновские спектры поглощения донорными примесями железа в селениде ртути в интервале концентраций, в котором энергия Ферми электронов проводимости близка к энергии донорного d-уровня. При высокой концентрации примесей полученный спектр отвечает полностью заполненному донорному состоянию и совпадает со спектром иона двухвалентного железа, а с понижением концентрации наблюдается переход к состоянию промежуточного заполнения. Проведен количественный анализ спектров в модели, предполагающей существование смеси ионов, содержащих и не содержащих донорный электрон в связанном состоянии, и установлено значительное несоответствие такой модели полученным данным. В итоге показано, что наблюдаемая концентрационная зависимость рентгеновских спектров отвечает проявлению существенной гибридизации локализованных и делокализованных донорных электронных состояний в полосе проводимости.

Измерены барические зависимости термоэдс S образцов Ce в интервале давлений P от 0 до 20 ГПа в камере из синтетических алмазов. Установлена немонотонная зависимость S от P как в области фазовых превращений из ГЦК фазы (gamma ) в модифицированную ГЦК (alpha ), затем в объемно-центрированную моноклинную (alpha '') и тетрагональную (varepsilon) фазы при давлениях sim1, sim5{-}6 и sim12{-}15 ГПа, соответственно, так и в области стабильности этих фаз. Положительный знак термоэдс сохраняется у всех фаз высокого давления Ce. Установленная зависимость S(P) сопоставляется с опубликованными результатами расчетов электронной структуры различных фаз церия. На примере церия показано преимущество метода термоэлектрических исследований для изучения фазовых превращений и электронной структуры фаз высокого давления.

Аномально большой диапазон энергии при образовании долгоживущих отрицательных молекулярных ионов в процессе захвата электронов молекулами фуллеренов объяснен возбуждением в последних коллективных электронных (плазменных) колебаний. На основе модели Томаса--Ферми предложена модель таких возбуждений для фуллеренов С60 и С70, которая дала хорошую корреляцию между экспериментальными кривыми резонансного захвата электронов и теоретическими зависимостями плотности колебательных мод плазменных колебаний от энергии.

Методом структурной нейтронографии установлено, что при переходе беспорядок--порядок в нестехиометрическом кубическом карбиде тантала TaCy возникает только одна упорядоченная фаза. Она образуется в интервале составов TaC0.79--TaC0.89 в результате длительного отжига с понижением температуры от 1600 до 300 K. Найденная фаза несоразмерна в направлении [1{-}1 1]B1, но по взаимному расположению атомов и вакансий в неметаллических плоскостях (1{-}1 1)B1 близка к соразмерным сверхструктурам типа M6C5 (пространственные группы C2/m и P31). Канал перехода беспорядок--порядок, связанный с образованием несоразмерной сверхструктуры в карбиде TaCy, включает два луча: {bf k}5(6)0.473{bf b}2 и {bf k}5(5)=-{bf k}5(6) звезды {{bf k}5}, а также лучи звезд {{bf k}4} и {{bf k}3}. Период трансляции несоразмерной фазы в направлении [1{-}1 1]B1 составляет 8.9--9.1 нм, что примерно в 18 раз больше, чем в соразмерной фазе M6C5.

В сплаве Pu0.95Ga0.05, относящемся к области стабилизированной delta -фазы системы Pu--Ga, измерены спектры ЯМР 69Ga в интервале температур (10--650) K и статическая магнитная восприимчивость (chi ) в интервале T=(20{-}350) K. В области T>T*=235 K зависящая от температуры магнитная часть сдвига K(T) линии ЯМР Ga повторяет ход chi (T), следуя зависимости закона Кюри--Вейсса: K(T)sim (T + Theta )-1 c Theta = 280(40) K, типичной для некогерентного режима спиновых флуктуаций локализованных f-электронов в концентрированных немагнитных кондо-системах. Оценка эффективного магнитного момента mu {rm eff},5f(ge = 2) = 0.15(5) mu B/ат Pu указывает на сильное подавление спинового магнетизма в сплаве, в котором конфигурация f-оболочки ионов Pu близка к атомноподобной f6. Различие K(T) и chi (T) сплава при T

На основе расчетов в рамках теории функционала локальной спиновой плотности (LSDA) предсказана новая группа ферромагнитных полуметаллов~-- двойных перовскитов Sr2FeSnO6, Sr2FeTiO6 и Sr2FeZrO6~-- систем с одним типом магнитных ионов, которые могут быть получены при ``разбавлении' магнитной подрешетки SrFeO3 ионами немагнитных pn- и d0-металлов.

Наблюдался эффект генерации ультракоротких импульсов сверхизлучения при вынужденном встречном рассеянии мощной микроволновой (38 ГГц) волны накачки на сильноточном релятивистском электронном сгустке. Рассеянное излучение представляет собой одиночный sim200 пс импульс с пиковой мощностью порядка 1 МВт. Благодаря доплеровскому смещению частоты излучения, в спектре рассеянного импульса представлены частоты до 150 ГГц.

Методами нейтронографии, рентгеновской дифракции и металлографии исследована структура нестехиометрического тригонального (ромбоэдрического) карбида zeta -Ta4C3-x, образующегося в системе тантал~-- углерод. Экспериментально установлено упорядоченное распределение атомов углерода C и структурных вакансий в карбиде zeta -Ta4C3-x и рассчитана функция распределения атомов C на тех позициях неметаллической подрешетки, где происходит упорядочение. Определены параметры элементарной ячейки тригонального (пр. гр. Rbar{3}m) карбида zeta -Ta4C3-x (TaC0.67), равные arm H = 0.3123 и crm H= 3.0053 нм. Показано, что металлическая плотноупакованная подрешетка карбида zeta-Ta4C3-x построена из чередующихся блоков, в которых атомы металла размещены как в ГЦК и ГПУ подрешетках кубического и гексагонального карбидов TaCy и Ta2C.