Исследован эффект Нернста--Эттингсгаузена (НЭ) при высоком давлении P в исходной NaCl-фазе и в GeS-фазе высокого давления у n-PbTe, p-PbSe и p-PbS, из которого оценены подвижность mu и параметр рассеяния носителей заряда r. В PbTe и PbSe установлен рост поперечного и продольного эффектов НЭ с давлением, указывающий на переход в бесщелевое состояние вблизи P3 ГПа. В PbSe обнаружена также инверсия знака поперечного эффекта НЭ, отвечающая изменению механизма рассеяния электронов в GeS-фазе. Наблюдаемое в эксперименте уменьшение эффектов НЭ и магнитосопротивления с ростом P свидетельствует о непрямой запрещенной зоне Eg в электронном спектре фаз высокого давления со структурой GeS.

Исследованы электро- и магнетосопротивление, термоЭДС и магнитная восприимчивость монокристаллов манганитов лантана La1-xAxMnO3 (A equiv Ca, Sr, x=0.07div01) при 77--400 К. Резкие изменения свойств (энергии активации электросопротивления Delta Erhorho{ } и ее температурного коэффициента, термоЭДС Delta ES, магнетосопротивления и возникновение спонтанной намагниченности) происходят вблизи температуры 275pm25 К, превышающей примерно в 2 раза их температуру Кюри TC и примерно в 2 раза ниже температуры структурных переходов. Результаты объясняются фазовым расслоением~-- возникновением ферромагнитных кластеров. Расслоение происходит путем объединения ненасыщенных магнитных поляронов малого радиуса, в которых поляризованы всего 2--3 магнитных момента Mn, в ферромагнитный полярон большого радиуса (кластер с размером порядка 10--12 AA) с несколькими носителями заряда. Вследствие этого ближний порядок в кластере наступает при температуре 275 К, близкой к TC проводящих легированных манганитов. Результаты исследований электро- и магнетосопротивления от температуры, напряженности магнитного поля и оценки согласуются с кластерной моделью.

Представлены результаты теоретических и экспериментальных исследований, позволивших на основе эффекта черенковского сверхизлучения осуществить генерацию электромагнитных импульсов с пиковой мощностью, превосходящей мощность электронного потока. При токе инжекции 2.6 кА, энергии частиц 330 кэВ мощность СВЧ импульсов с центральной частотой 9.3 ГГц и длительностью 0.5 нс достигала 1.2 ГВт.

Для двумерного гайзенберговского ферромагнетика рассматривается класс стационарных нелинейных возбуждений над основным состоянием, имеющих форму полосы (страйпа) и обладающих свойствами квазичастиц. Исследовано влияние внешнего магнитного поля на основные характеристики этих нелинейных топологических возбуждений. Показано, что внешнее магнитное поле разрушает решения инстантонного типа (кинки) и порождает новые частицы, обладающие свойствами пары вихрь-антивихрь: нулевым топологическим зарядом и энергией, отсчитываемой от удвоенной энергии скирмиона 8pi JS2. Обсуждаются дисперсия квазичастиц, зависимости энергии и импульса от числа магнонов, локализованных в возбуждении.

При атмосферном давлении получены электронные пучки субнаносекундной длительности с рекордной амплитудой тока (в воздухе sim70 А, в гелии sim200 А). Обнаружен оптимум по напряжению холостого хода генератора, при котором за фольгой регистрируются максимальные амплитуды тока пучка электронов, сформированного в газовом диоде. Установлено, что электронный пучок формируется в стадии, когда плазма, образующаяся на катоде, подходит к аноду на малое расстояние. Показано, что получение сильноточного пучка при высоком давлении возможно ввиду того, что имеют место верхние ветви кривых, характеризующих как критерий убегания (ухода) электронов, так и критерий зажигания разряда (кривая Пашена).

Выполнен симметрийный анализ упорядочения в никелите лития Li1-x-zNi1+xO2 (Li1-x-zsquare_yNi1+xO2) с учетом замещения атомов Li и Ni и наличия структурных вакансий square в металлической подрешетке. Для всех упорядоченных фаз в канале перехода беспорядок--порядок присутствует луч {bf k}9(3) лифшицевской звезды {{bf k}9}, определяющий последовательное чередование в направлении [1bar{1}1]B1 атомных плоскостей, заполненных только атомами Ni или только атомами Li и вакансиями. Показано, что в бездефектном никелите лития образуется ромбоэдрическая упорядоченная фаза LiNiO2, а при увеличении содержания структурных вакансий возникает семейство из трех моноклинных сверхструктур Li3squareNi4O8 (пр. гр. C2/m) и Li2squareNi3O6 (пр. гр. C2/m и C2). Для всех сверхструктур определены каналы фазовых переходов беспорядок--порядок и рассчитаны функции распределения атомов Li и Ni. Найдены зависимости параметров дальнего порядка, описывающих каждую сверхструктуру, от состава Li1-x-zNi1+xO2.

Предложен новый метод рассмотрения хаотической синхронизации, основанный на введении семейства фаз хаотического сигнала с помощью непрерывного вейвлетного преобразования. С помощью данного метода изучается синхронизация двух хаотических динамических систем с плохо определенной фазой.

Изменение рода магнитного фазового перехода в CoS2 под давлением, обнаруженное в работе~[1], объясняется с помощью обменно-стрикционной модели ферромагнетика, учитывающей магнитоупругие взаимодействия первого и второго порядков. Показано, что эта модель дает удовлетворительное количественное объяснение большинству экспериментальных фактов, наблюдаемых в CoS2. Проведен расчет диаграммы магнитного состояния для CoS2 в окрестности трикритической точки в пространстве переменных: температура (T), давление (P), магнитное поле (H). Обсуждается критическое поведение термодинамических величин вблизи точек трикритических крыльев фазовой диаграммы.vspace*{-2mm}

Методом электронной дифракции изучена структура отожженного монооксида титана TiO1.087, содержащего моноклинную упорядоченную фазу Ti5O5. Дифракционная картина монооксида титана, полученная в сечении (112)*B1 обратной решетки базисной кубической структуры B1, наряду с набором структурных, сверхструктурных и дополнительных отражений содержит систему плоских диффузных полос. Показано, что часть дополнительных отражений возникает в результате двойникования моноклинной сверхструктуры по плоскости (-1 -1 1) обратной решетки базисной кубической фазы. Диффузные контуры охватывают ограниченные плоские области обратного пространства с фиксированными значениями волновых векторов {bf K}100sim pm(h + 0.07){bf k}100, {bf K}010sim pm({bf k} + 0.07){bf k}010 и {bf K}001simpm(l + 0.07){bf k}001 структуры B1. Их появление связано с ближним порядком смещения.

С помощью термоэлектрических измерений исследованы фазовые превращения при высоком давлении в ZnTe. Показано, что термоэдс S тригональной фазы киновари имеет полупроводниковый характер проводимости дырочного типа. Величина S+10 мкВ/К и знак термоэдс в орторомбической фазе Cmcm свидетельствует о металлической проводимости дырочного типа, как и у фаз высокого давления других халькогенидов~II группы (HgSe, HgTe, CdTe), имеющих такую кристаллическую решетку. В переходной области между тригональной к орторомбической фазами обнаружена аномалия (резкий провал) на барической зависимости термоэдс, которая при уменьшении давления приводит к смене знака S. Высказано предположение о том, что эта особенность может быть связана с образованием промежуточной фазы со структурой NaCl, которая в других халькогенидах цинка и кадмия имеет электронный тип проводимости.