Найдено научных статей и публикаций: 166
131.
Особенности температурной зависимости поляризации фотолюминесценции комплексов вакансия Ga--Sn Ga(Si Ga) в GaAs прирезонансном поляризованном возбуждении
При различных температурах измерены спектры возбуждения и наведенная поляризация полосы фотолюминесценции с максимумом вблизи энергии фотонов 1.18 эВ в n-GaAs, легированном Sn или Si с концентрацией электронов ~1018 см-3. Показано, что температурная зависимость наведенной поляризации этой фотолюминесценции, связанной с комплексами VGaSnGa или VGaSiGa, в области температур 77-230 K близка к соответствующей зависимости для комплексов VGaTeAs. Вместе с тем обнаружено слабое падение наведенной поляризации с ростом температуры в диапазоне 77-125 K, отсутствующее для комплексов VGaTeAs. Предполагается, что это отличие вызвано существованием в поглощающем и излучающем состояниях комплексов VGaSnGa и VGaSiGa возбужденных конфигураций, заселенность которых в поглощающем состоянии увеличивается с температурой. Различие в полной энергии возбужденной и основной конфигураций поглощающего состояния составляет 10-20 мэВ для комплексов VGaSnGa и 15-30 мэВ для комплексовVGaSiGa.
132.
Сопоставление поляризации полосы фотолюминесценции 1.2 эВ в n-GaAs:Te при одноосном давлении и резонансном поляризованном возбуждении
Показано, что полоса фотолюминесценции 1.2 эВ в n-GaAs:Te, связываемая с излучением комплексов VGaTeAs с переориентирующимися ян-теллеровскими дисторсиями, содержит также вклад непереориентирующихся дефектов. Параметры оптических диполей обоих типов дефектов близки. В предположении об их полном совпадении получены выражения, связывающие величины поляризации полосы фотолюминесценции 1.2 эВ, полученные при одноосном давлении и поляризованном резонансном возбуждении, с параметрами диполей, а также с относительным вкладом в излучение переориентирующихся и непереориентирующихся дефектов. Развита методика оценок этих характеристик из анализа экспериментальных данных и определено, что вклады дефектов каждого типа в полосу фотолюминесценции 1.2 эВ сравнимы, хотя и изменяются от образца к образцу. Полученные значения углов, характеризующих положение осей оптических диполей дефектов в поглощающем и излучающем свет состояниях, свидетельствуют, что в первом из них влияние донора и ян-теллеровской дисторсии на вакансионные орбитали комплекса VGaTeAs сравнимы, тогда как во втором--- влияние дисторсии доминирует.
133.
Фотолюминесценция комплексов Cu GaTe As и Cu GaSn Ga в n-GaAs при резонансном поляризованном возбуждении
Исследована при 77 K фотолюминесценция образцов GaAs:Te:Cu и GaAs:Su:Cu n-типа с концентрацией электронов ~ 1018 см-3. Вспектре фотолюминесценции при межзонном возбуждении доминировала широкая полоса с максимумом при энергии фотонов 1.30 эВ(GaAs:Te:Cu) или 1.27 эВ(GaAs:Sn:Cu), вызванная рекомбинацией электронов с дырками, локализованными на комплексах CuGaTeAs или CuGaSnGa. Обнаружено, что длинноволновый край спектра возбуждения этой фотолюминесценции при энергиях фотонов менее ~1.4 эВ определяется оптическим выбросом электронов с комплексов в зону проводимости или на мелкое возбужденное состояние. Значения поляризации фотолюминесцении при возбуждении поляризованным светом из этой спектральной области приводят к заключению, что исследованные комплексы не имеют дополнительных дисторсий, вызванных взаимодействием дырки, связанной на комплексе в излучающем состоянии, с локальными фононами низкой симметрии. Это отличает комплексы CuGaTeAs и CuGaSnGa от комплексов, содержащих вместо атомовCu вакансию галлия (VGa). Такое различие отражает различную степень взаимодействия дырки, локализованной на орбитали изолированного глубокого акцептора в состоянии, соответствующем его состоянию в комплексе перед излучением (Cu-Ga иV2-Ga), с низкосимметричными колебаниями атомов. Возмущение орбиталей дырки, вносимое донором в комплексе, практически не изменяет это взаимодействие.
134.
Особенности интерференции поляризованных лучей вблизи изотропной точки кристалла СdS
Рассмотрена интерференция поляризованных лучей в тонких кристаллах CdS, расположенных между скрещенными поляризаторами. Показано, что в случае неполной поляризации интерферирующих лучей спектральное положение минимума пропускания вблизи изотропной точки становится зависимым от толщины кристалла.
135.
Спиновая деполяризация вспонтанно поляризованных низкоразмерных системах
Условия возникновения спонтанной спиновой поляризации в низкоразмерных системах в нулевом магнитном поле анализируются при слабом заполнении нижних подзон размерного квантования, когда обменное взаимодействие носителей тока доминирует над их кинетической энергией. Врамках приближения Хартри--Фока определяются критические концентрации, выше которых происходит полная спиновая деполяризация квазидвумерного и квазиодномерного газа носителей тока. Основное внимание уделяется возможной взаимосвязанности спиновой деполяризации с переходом двумерного газа в металлическое состояние, а также с эволюцией \glqq0.7(2e2/h)\grqq особенности, отщепленной от первой ступеньки квантовой лестницы проводимости одномерного канала, которая проявляется в изменении ее величины от e2/h до(3/2)e2/h при увеличении концентрации носителей тока.
136.
Циркулярно поляризованная фотолюминесценция, связанная сA(+)-центрами вквантовых ямах GaAs/AlGaAs
Впервые измерена индуцированная магнитным полем циркулярная поляризация пика фотолюминесценции, связанного с A(+)-центрами квантовых ям. Показано, что степень поляризации в магнитном поле 4 Тл достигает 13%, тогда как его расщепление практически отсутствует. Развита теория, описывающая поведение тонкой спиновой структуры A(+)-центра в магнитном поле. Экспериментальные результаты хорошо согласуются с теоретическим расчетом. PACS: 73.20.Hb, 73.21.Cd, 78.67.Pt
137.
Фотоэмиссия поляризованных электронов из InAlGaAs-GaAs-сверхрешеток сминимальными разрывами зоныпроводимости
Изучена фотоэмиссия поляризованных электронов из гетероструктур на основе InAlGaAs-GaAs-сверхрешеток с минимальными разрывами края зоны проводимости. Сравнение зависимости степени поляризации фотоэмиссии от энергии возбуждения с расчетными спектрами позволило определить вклад в потери поляризации на отдельных этапах фотоэмиссии. Максимальные значения поляризации P=91% при квантовом выходе0.14% близки к лучшим результатам, полученным для фотокатодов на основе напряженных полупроводниковых сверхрешеток. PACS: 68.65.Cd, 72.25.Fe, 72.25.Rb, 72.25.Dc, 78.67.Pt, 79.60.Jv
138.
Наблюдение пространственного расщепления поляризованного пучка нейтронов на границе раздела двух магнитно-неколлинеарных сред
Аксенов В.л., Fredrikze H., Кожевников С.в., Никитенко Ю.в., Rekveldt M.th. Наблюдение пространственного расщепления поляризованного пучка нейтронов на границе раздела двух магнитно-неколлинеарных сред // Научная сессия МИФИ-1998. Ч.2 Астрономия и исследование космического пространства. Оптика и лазерная физика. Теоретические проблемы физики. Лазерная физика и взаимодействие излучения с веществом, стр. 90-91
139.
Малоугловое многократное рассеяние циркулярно поляризованного света в случайно-неоднородных средах с крупномасштабными неоднородностями
Городничев Е.е., Кузовлев А.и., Рогозкин Д.б. Малоугловое многократное рассеяние циркулярно поляризованного света в случайно-неоднородных средах с крупномасштабными неоднородностями // Научная сессия МИФИ-1998. Ч.2 Астрономия и исследование космического пространства. Оптика и лазерная физика. Теоретические проблемы физики. Лазерная физика и взаимодействие излучения с веществом, стр. 137-139
140.
Возможный поляриметр на базе инклюзивных нейтральных пионов для поляризованного протонного кольца гера
Андреева Е.а., Богданов А.а., Коротков В.а., Новак В.д., Нурушев С.б., Стриханов М.н., Шестерманов К.е., Васильев А.н. Возможный поляриметр на базе инклюзивных нейтральных пионов для поляризованного протонного кольца ГЕРА // Научная сессия МИФИ-1998. Ч.3 Ядерная физика. Физика ускорителей заряженных частиц. Физика плазмы, стр. 56-58