В работе исследовано распределение озёр с разной структурой водного баланса по территории Северной и Центральной Евразии. Построены карты распределения критического значения удельного водосбора при ожидаемых в будущем климатических условиях (по «умеренному сценарию»). Выполнен расчет приходно-расходных составляющих водного баланса для существующих озёр, расположенных в разных физико-географических зонах исследуемой территории в условиях меняющегося климата.

На основе рентгенодифракционных данных определены параметры ячейки и уточнены позиционные и тепловые параметры атомов в ромбоэдрической фазе Fe3B7O13Br. На основе сопоставления со структурой Fe3B7O13Cl и Fe3B7O13I обсуждается влияние ионного радиуса атома галогена на структурные особенности кристаллов семейства борацита.

Проведены исследования механизма генерации э.д.с. в структурах М –МОх – М анодных оксидных пленок (АОП) Nb2O5, TiO2 и ZrO2 в области низкотемпературной границы электролитической проводимости (400-700К). Экспериментально полученные аномальные зависимости э.д.с. АОП от температуры характеризовались наличием максимумов. Разработаны модели механизма генерации э.д.с. в АОП с учетом переходных хемосорбционных процессов на поверхности АОП. На их основе проведены термодинамические и квантовомеханические расчеты э.д.с. АОП, согласующиеся с экспериментальными данными. Установлена зависимость экспериментальных значений максимумов э.д.с. с параметрами структур АОП МОх - шириной запрещенной зоны, давлением диссоциации, величиной барьера Шоттки. Общая закономерность зависимостей э.д.с. от температуры в ряду АОП Nb2O5, TiO2, ZrO2 заключалась в повышении значений максимальных э.д.с. и температур, соответствующих этим максимумам, с увеличением ширины запрещенной зоны и давления диссоциации МОх.

Разработана компьютерная модель, визуализирующая поведение атомов в процессе внедрения наноиндентора в материал. Модель основана на использовании метода молекулярной динамики, для реализации которого применяли скоростной метод Верле. Рассматривали двумерный случай на сетке 14×14 элементов (для реального материала 1.6×1.6 nm). Результаты моделирования оказались непротиворечивыми по отношению к экспериментальным исследованиям, проведенным ранее другими авторами. Данную модель можно использовать для объяснения феноменов, возникающие в материале при наноиндентированиии.

Впервые получены протонированные диэтилентриаминпентаацетаты свинца(II) с катионами щелочных металлов и аммония. Установлено, что соединения состава: MPb(H2Dtpa) nH2O ( M - Li, Na, Rb, Cs и NH4) образуются при рН =5. Термическая устойчивость комплексонатов зависит от степени протонирования. Определена кристаллическая структура CsPb(H2Dtpa) H2O. Она построена из катионов Cs+, комплексных анионов [Pb(H2Dtpa)] и молекул кристаллизационной воды. Атом свинца помимо связей с восемью донорными атомами лиганда H2Dtpa3- (5O+3N) образует также мостиковую связь с циклообразующим атомом кислорода О(10), принадлежащим соседнему комплексу, что приводит к формированию димерных группировок, при этом КЧ атома Pb возрастает до 9. В структуре CsPb(H2Dtpa) H2O связи Pb-O преимущественно ионные. Длины связей Pb-O лежат в интервале 2.545(2)- 2.990(2) Å, а расстояния Pb-N изменяются от 2.564(2) до 2.748(2) Å.

Методом молекулярной статики с использованием потенциала метода погруженного атома для никеля исследовано изменение структуры и энергии симметричной границы наклона S=5(210)(q=36.87 )[001] при деформации сдвигом параллельно границе. Для того, чтобы выяснить все возможные неидентичные стабильные структуры исследуемой границы, был использован метод g-поверхности с последующей полной релаксацией в областях минимумов g-поверхности. Показано, что граница S=5 (210), за исключением положения с нулевым сдвигом, обладает еще одним метастабильным состоянием жесткой трансляции в направлении, перпендикулярном оси наклона. Структура границы в обоих состояниях одинакова, но отличается положением плоскости. Показано также, что всю избыточную энергию расчетной ячейки при деформации сдвигом нельзя полностью приписывать границе; большая ее часть связана с упругой деформацией зерен.

Структура Zn3P2 (P42/nmc, a = b = 8.09 Å, с = 11,45 Å) определена и уточнена до R=3,2% по прецизионному рентгендифракционному эксперименту (l - Mo Ka, графитовый монохроматор на первичном луче, 27496 отражений). Определены межатомные расстояния и валентные углы, построены карты деформационной электронной плотности (ДЭП). Структура, в которой фосфор строит гцк решетку, а цинк занимает в ней 3/4 тетраэдрических пустот, может быть описана двумя эквивалентными моделями, в которых 1/4 занятых цинком и 1/4 свободных пустот меняют свои места. Сохраняют положение те атомы цинка, которые занимают пустоты по алмазному принципу. Анализ карт ДЭП показал, что химическая связь в Zn3P2 преимущественно ковалентная с добавлением ионной и металлической составляющих.

В рамках самосогласованного DFT метода дискретного варьирования с использованием 309-атомного кластера исследован кристалл оксида бериллия, содержащего примеси замещения Li и В. Специфические черты электронного спектра и параметры химической связи в системах BeO:(Li,B) сравниваются с таковыми для «идеального» ВеО.

Рассматривается вопрос о взаимодействии вихревой структуры с симметричным аэродинамическим профилем в потоке сжимаемого невязкого газа. Актуальность постановки задачи обусловлена тем, что аэродинамический шум генерируется главным образом при взаимодействии вихревых структур с особенностями потока и с твердыми поверхностями. Для численного моделирования использовался конечно-разностный алгоритм, построенный на основе характеристического подхода к вычислению аппроксимации вектора потока (метод Роу), подхода методов, сохраняющих монотонность к повышению точности по пространственным переменным, и методов типа предиктор–корректор интегрирования по времени. Полученные результаты позволяют определить структуру и характеристики ближнего поля возмущений, силовое воздействие на профиль и использовать эти данные как начальные условия для задач распространения звука и определения нагружения крыла.

В работе исследованы компьютерные модели, относящиеся к классу моделей управляемого градиентом роста. Различные алгоритмы этого класса моделей позволяют получить широкий набор кластеров, характеризующихся разнообразными структурами, в том числе и фрактальными. Задача формирования неветвящихся, изолированных, вертикальных кластеров была решена посредством алгоритма, соответствующего потенциалу с большим градиентом.