Коломейский Е.Б.. Вольт-амперная характеристика протяженного джозефсоновского перехода: аналогия с кинетикой роста кристалла // Письма в ЖЭТФ, том 51, вып. 3, http://www.jetpletters.ac.ru

Волков Н.Б., Искольдский А.М.. Об аналогии между начальными стадиями зарождения турбулентности и электрического взрыва проводников // Письма в ЖЭТФ, том 51, вып. 11, http://www.jetpletters.ac.ru

Лозовик Ю.Е., Нотыч О.И.. Намагниченность двумерного фрустрированного антиферромагнетика Гейзенберга: аналогия с дробным квантовым эффектом Холла // Письма в ЖЭТФ, том 54, вып. 2, http://www.jetpletters.ac.ru

Панюков С.В.. Аналогия жесткоцепной полимер-магнетик // Письма в ЖЭТФ, том 57, вып. 7, http://www.jetpletters.ac.ru

Елеонский В.М., Королев В.Г., Кулагин Н.Е.. О классическом аналоге изоспектральной задачи Шредингера // Письма в ЖЭТФ, том 65, вып. 11, http://www.jetpletters.ac.ru

Кацнельсон М.И., Платонов А.П., Трефилов А.В.. Акустический аналог резонанса Ферми // Письма в ЖЭТФ, том 69, вып. 6, http://www.jetpletters.ac.ru

Приведен пример кодирования источника квантовых состояний с конечной частотной полосой W и конечной мощностью на выходе, не превышающей sim(hbar W)cdot W. Количество классической информации в битах, которое может быть закодировано в квантовые состояния, генерируемые таким источником, в единицу времени равно C=W. Такой источник является минимальным в том смысле, что число заполнения каждой ортогональной одночастичной моды во временном окне 2T, из которых строится N=WT-фотонный вектор, равно 1. Данный результат можно рассматривать как квантовый аналог теоремы Котельникова об отсчетах [8] для классических сигналов, когда интенсивность сигнала доведена до однофотонного уровня. При этом квантовые состояния на выходе источника принципиально являются запутанными из-за тождественности фотонов.

Исследованы квантовые (ступенчатые) кривые намагничивания спиновой пары с антиферромагнитным взаимодействием под действием магнитного поля, параллельного легкой оси магнитной анизотропии. Анализ проведен как на основе квазиклассического приближения, так и численно, для широкого интервала значений параметров анизотропии и значений спина до S gtrsim 100. В зависимости от характера анизотропии (одноионная или межионная) на кривой намагничивания может происходить как появление скачка спина на величину, большую единицы, так и концентрация скачков в узкой области значений поля. Мы указали также области параметров задачи, где поведение квазиклассическое для малых спинов порядка S = 5, и область, где поведение существенно квантовое даже при S to infty.

Показано, что в двумерном кристалле радиационная поляритонная ветвь с аномально большой радиационной шириной (``superradiance') имеет в фазовом пространстве аналог особенности Мигдала~-- Кона при стыковке с обнаруженной дополнительной ветвью.

Для двумерной системы магнитных моментов с планарной намагниченностью и достаточно слабой анизотропией в базисной плоскости существует скачкообразный фазовый переход, индуцированный внешним магнитным полем, параллельным легкой оси системы. Этот переход во многом похож на спин-флоп фазовый переход в слабоанизотропных гейзенберговских антиферромагнетиках, с тем существенным отличием, что он сопровождается перестройкой подрешеточной структуры магнетика, то есть может быть назван топологическим переходом. Этот переход должен проявляться для решеток субмикронных магнитных частиц (магнитных точек) на немагнитной подложке, которые интенсивно изучаются в последние годы.