Рассматривается вторичная электронная эмиссия (ВЭЭ) из алмазных пленок, выполненных в виде мембран толщиной 2.5-5 mum. ВЭЭ исследуется в двух режимах: в режиме \glqq на отражение\grqq, когда вторичные электроны выходят с поверхности мембраны, на которую падают первичные электроны, и в режиме \glqq на прострел\grqq, когда вторичные электроны выходят с поверхности, противоположной поверхности, на которую падают первичные электроны. Оценка коэффициента ВЭЭ производится на основе анализа поведения в твердом веществе электронов с энергией 0.1--30 keV. Показано, что в случае \glqq на отражение\grqq коэффициент ВЭЭ может быть более 100 при энергиях порядка 3 keV, а в случае \glqq на прострел\grqq он не превышает 5 даже при энергиях 30 keV. Для улучшения эмиссионных свойств мембран при работе \glqq на прострел\grqq предложен ряд конструкций, в частности пористые мембраны, которые позволяют получить характеристики, близкие к характеристикам при работе \glqq на отражение\grqq. Приведены экспериментальные результаты, согласующиеся с расчетными данными, и описана технология получения алмазных мембран, в том числе и пористых.

При обработке экспериментальных данных о гидродинамике двухфазного потока в факеле распыла механической форсунки выявлена аномалия величины гидродинамического сопротивления капель: коэффициент сопротивления в 4-7 раз ниже известных значений. Для ее объяснения привлечен ряд гипотез. Их анализ привел к выводу о том, что в высокотурбулентном потоке имеет место \glqq ранний\grqq (уже при переходных числах Рейнольдса Re>50) кризис сопротивления капель при их обтекании газом. Тем самым открыто новое физическое явление, возникновением которого объяснен ряд обнаруженных в эксперименте особенностей двухфазного течения, в частности ограниченность передаваемого газу потока импульса примерно половиной первоначально имевшегося у жидкостной струи.

Описывается продольный электрический разряд постоянного тока в сверхзвуковой затопленной струе воздуха высокого давления. Приводятся фотографии его внешнего вида. При двух значениях сопротивления, ограничивающего ток разряда, и некотором диапазоне изменения длины разрядного канала вдоль воздушного потока даются результаты измерений напряжения на разрядном промежутке и тока разряда. При фиксированной длине разряда приводится его вольт-амперная характеристика. Сравнение экспериментальных результатов с расчетом на основе простейшей модели позволило получить данные об основных характеристиках разряда.

Рассмотрен бетатрон на потоке рассеяния двух встречно включенных обмоток, уложенных вокруг замкнутого магнитопровода. Управляющее магнитное поле в межполюсном зазоре создается магнитным потоком рассеяния между обмотками, а ускоряющий магнитный поток создается разностью ампервитков обмоток в замкнутом магнитопроводе. Приводятся результаты исследования предложенной схемы и ее сравнения с классической схемой бетатрона. Показано, что использование замкнутого магнитопровода с размагничиванием стали позволяет наиболее экономичным образом реализовать возможности, заложенные в индукционном способе ускорения.

Описаны градиентные датчики теплового потока, выполненные на основе анизотропных монокристаллов висмута чистоты 0.9999. Показано, что их постоянная времени составляет 0.05 ms. Предложен способ учета нестационарности температуры, измеряемой с помощью датчиков.

Проведен анализ движения фронта кристаллизации и роста пленки на поверхности пластины при ламинарном и турбулентном режимах течения. Выявлены критерии перехода от матовой неоднородной структуры к прозрачной однородной структуре льда. Пказано, что толщина пленки должна быть больше критического значения равновесной толщины hb.c, чтобы она могла устойчиво сохраняться на поверхности пластины. При этом образуется прозрачная однородная структура льда. В противном случае пленка на поверхности пластины неустойчива и со временем исчезает. Это приводит к образованию матовой неоднородной структуры льда. Наиболее важным приложением полученных результатов является обледенение самолетов.

Проводился анализ экспериментальных результатов по разделению изотопов неодима методом селективной лазерной фотоионизации атомного пара. Показано, что в исследованной экспериментальной ячейке основными деселектирующими процессами являются рассеяние атомов в рабочем объеме и смещение контура поглощения атомов из-за дефекта Доплера. Предложена методика обработки результатов экспериментов, позволяющая определить степень влияния каждого деселектирующего процесса на обогащение и производительность продукта. Получена экспериментальная зависимость концентрации целевого изотопа в фотоионах в камере сепаратора от угла расходимости (коллимации) потока атомного пара в направлении вдоль лазерного луча. Предложена методика для определения оптимальной коллимации потока пара.

Теоретически и экспериментально показано, что энергия потока фотонов в диэлектрическом волноводе зависит от модового состава поля и соотношения числа фотонов с правой и левой спиральностью.

Рассматриваются вопросы, связанные с влиянием плазменного слоя на вихревые структуры в потоке газа для случая, когда плазменный слой создается в области турбулентного или смешанного типа течений. Показано, что создание плазменного слоя в области турбулентного течения приводит к эффективному подавлению низкочастотных составляющих спектра турбулентности, смещая его в область высоких частот.

Исследовалось течение в линейно расширяющемся идеально секционированном коротко замкнутом МГД канале. Проведена классификация МГД течений по принципу непрерывные течения-течения со скачком МГД торможения в ионизационно однородной и ионизационно неоднородной плазме. Установлены особенности формирования и положения стационарного скачка торможения в зависимости от параметра Стюарта. Обнаружено, что в ионизационно неоднородной плазме скачок МГД торможения возникает при меньших значениях параметра МГД взаимодействия, чем в однородной плазме. Выявлен неидентифицированный вид неустойчивости, возникающий на газодинамических разрывах.