Использование международной наземной сети двухчастотных приемников навигационной системы GPS дает возможность проведения глобального, непрерывного и полностью компьютеризированного мониторинга погрешностей функционирования спутниковых радиотехнических систем, связанных с флуктуациями фазы и амплитуды радиосигналов. В статье показано, что во время мощных геомагнитных возмущений погрешности определения дальности, доплеровского смещения частоты и углов прихода трансионосферных радиосигналов увеличиваются как минимум на порядок по сравнению с магнитоспокойными днями. Это может послужить причиной ухудшения качества функционирования современных систем навигации, связи, локации, а также систем радиоинтерферометрии со сверхбольшой базой. Рассмотрено влияние интерференции радиоволн, отраженных от объектов или элементов конструкции, находящихся вблизи приемной антенны, на амплитуду радиосигналов, принимаемых от навигационных спутников GPS.

Изучены переходные состояния и маршрут реакции фурфурола с аммиаком полуэмпирическим (РМ3) и неэмпирическими (4-31G, 6-31G**) квантово-химическими методами.

Показано, что структура полимеров может быть описана в рамках модифицированной модели диффузионно-ограниченной агрегации. Выяснена природа квазиравновесного состояния структуры в терминах двух моделей. Макромолекулярные "захлесты" ограничивают подвижность молекулярных цепей и играют роль "затравок".  

  Рассматриваются  результаты сравнительного  анализа и обобщения факторов изменения позиций  европейского и американского каштана, оценка современного  состояние  популяций, поиск путей сохранения и восстановления их  в связи с  возбудителями  болезни на Западном Кавказе, в США и Европе. В связи с гибелью каштана в США и значительных поражениях крифонекрозом его европейского сородича,  принимаются активные меры по биоконтролю болезни с использованием гиповирулентных рас гриба.  Наиболее богатые и древние популяции каштана европейского (посевного) и естественные его леса  сохранены на Западном Кавказе в России, что обусловлено его    природной устойчивостью к болезни без названного контроля.  

По результатам  исследования показано, что применение несколько модифицированного метода Уоррена - Финбака позволяет провести расчеты функций радиального распределения электронной плотности для дифракционных картин нативных целлюлоз, отснятых в геометриях на отражение и на просвет. Показано, что аморфную компоненту целлюлозы можно анализировать на реальных (не размолотых) образцах. Модель хаотического распределения упорядоченных областей обнаруживает только чисто качественное согласие с экспериментом. Вероятнее всего, целлюлозу следует рассматривать как полимерную структуру и интерпретировать результаты эксперимента в рамках теории дифракции на цепных молекулах.

 Исследован микроволновый спектр молекулы 1,3-диоксолана (С3Н6О2) в диапазоне 8-53 ГГц. Идентифицировано 247 переходов b-типа в возбужденных псевдовращательных состояниях v=4,5,6,7,8: вращательные переходы; колебательно-вращательные переходы между состояниями v=5 и v=6; v=7 и v=8. Приведены экспериментальные значения частот переходов. Определены вращательные постоянные, константы центробежного искажения и константы взаимодействия между общим вращением и заторможенным псевдовращением. Определены интервалы дельта vv' между псевдовращательными уровнями энергии: дельта56=298618 МГц, дельта78=201078 МГц.  

Развита методика, позволяющая исследовать переход тугоплавкого металла из конденсированного состояния в газообразное. Методика заключается в импульсном джоулевом нагреве образца в форме полоски тонкой фольги (10 - 20 мкм), помещенной между двумя относительно толстыми пластинами стекла или сапфира (3 - 5 мм). Используя эту методику, были проведены измерения проводимости вольфрама в процессе, при котором в образце поддерживалось давление 40 - 60 кбар, а плотность уменьшалась от нормальной плотности твердого тела, до значений в 20 - 30 раз меньших. Было обнаружено, что зависимость проводимости вольфрама от плотности на изобаре 40 кбар при определенном значении плотности резко меняет характер зависимости - имеется хорошо выраженный излом. Этот излом соответствует значению плотности примерно в 10 раз меньшей, чем нормальная плотность твердого тела и - значению внутренней энергии, примерно в 2 раза большей энергии сублимации вольфрама. Наша методика позволила осуществить практически изобарический нагрев образца в области состояний, где имеет место отмеченный эффект. Никаких особенностей не было обнаружено для неизобарического процесса.  

На основе уравнения состояния минералов [Дорогокупец, 2001; Dorogokupets, 2002] пересмотрены термодинамические функции кианита, андалузита и силлиманита в интервале 0Ц2000 К и 0Ц7 ГПа. Показано, что сглаженные данные по теплоемкости кианита и андалузита [Robie, Hemingway, 1984] имеют систематическую ошибку в области до 380 К. Полученные стандартные энтропии кианита, андалузита и силлиманита равны 83.16, 92.30 и 95.74 Дж/(моль? К) соответственно. Приведена полиномиальная форма изобарной теплоемкости и коэффициента термического расширения кианита, андалузита и силлиманита, пригодная для использования в существующих термодинамических базах данных.

Исследован эффект Штарка в микроволновом спектре молекулы 1,3-диоксолана (С3Н6О2). Сильная зависимость эффекта Штарка некоторых вращательных переходов от расстояний дельта 0 ДД 1, дельта 1 ДД 2, дельта 2 ДД 3 между квазивырожденными псевдовращательными уровнями v = 0,1,2,3 использована для оценки этих расстояний, что позволило в итоге идентифицировать мю c-переходы v=3 <ДД v=2 и мю a-переходы v=2 <ДД v=1. Определены компоненты дипольного момента: мю b(0) = мю b(1)= 1,22 D, мю b(2) = 1,20 D, мю b(3) = 1,21 D,<0Ёмю cЁ1> = 0,77 D, <2Ёмю cЁ3> = 0,66 D, <1Ёмю aЁ2> = 0,19 D.  

С помощью спектроскопии ПМР широких линий в тетрагональном e -ZrH2 около 230К обнаружены аномалии температурных зависимостей ширины резонансной линии и сдвига Найта. Эти аномалии, как предполагается, обусловлены изменением доли упорядочившихся атомов, что приводит к структурному фазовому переходу типа "порядок-беспорядок". При температурах выше 320К в гидриде осуществляется термоактивационная диффузия водорода с энергией активации ~50 кДж/моль.