Каламейцев А.В., Говоров А.О., Ковалев В.М.. Магнитоэкситоны в квантовых точках второго типа // Письма в ЖЭТФ, том 68, вып. 8, http://www.jetpletters.ac.ru

Антонюк Б.П., Денисов В.Н., Маврин Б.Н.. Состояния с переносом заряда в силикатных волоконных световодах с примесью GeO$_2$ и их роль в генерации второй гармоники // Письма в ЖЭТФ, том 68, вып. 10, http://www.jetpletters.ac.ru

Головань Л.А., Желтиков А.М., Кашкаров П.К., Коротеев Н.И.} , Лисаченко М.Г., Наумов А.Н., Сидоров-Бирюков Д.А., Тимошенко В.Ю., Федотов А.Б.. Генерация второй оптической гармоники в структурах с фотонной запрещенной зоной на основе пористого кремния // Письма в ЖЭТФ, том 69, вып. 4, http://www.jetpletters.ac.ru

Шаповал Е.А.. О нижнем критическом поле и фазовой диаграмме тонкого цилиндрического сверхпроводника второго рода // Письма в ЖЭТФ, том 69, вып. 8, http://www.jetpletters.ac.ru

Тарасишин А.В., Желтиков А.М., Магницкий С.А.. Синхронная генерация второй гармоники сверхкоротких лазерных импульсов в фотонных кристаллах // Письма в ЖЭТФ, том 70, вып. 12, http://www.jetpletters.ac.ru

Развита теория ГВГ в нелинейно-оптических кристаллах со случайными доменами. Учитываются флуктуации фазовой расстройки и коэффициента нелинейной связи взаимодействующих волн. Показано, что в таких кристаллах максимальная эффективность преобразования основного излучения во вторую гармонику мала, а зависимость средней интенсивности ВГ от интенсивности основного излучения существенно отличается от квадратичной.

Экспериментально исследована генерация второй гармоники при рассеянии лазерного излучения на поверхности пористого фосфида галлия с характерными размерами пор и расстояниями между порами, сравнимыми с длиной волны излучения второй гармоники. Интенсивность сигнала второй гармоники от образцов с исходными кристаллографическими ориентациями поверхности (110) и (111) более чем на порядок превосходит интенсивность второй гармоники, генерируемой при отражении от монокристаллического фосфида галлия. Эффективность генерации второй гармоники для макропористого фосфида галлия значительно растет с уменьшением длины волны излучения на основной частоте. Обсуждается влияние эффектов локализации и рассеяния света на рост эффективности генерации и поляризационные свойства второй гармоники.

Рассматривается механизм генерации второй гармоники мощного излучения при его ВРМБ в плазме в условиях, когда филаментация в падающем пучке произойти еще не успевает. В основу данного механизма положено формирование в поле рассеянных волн низкочастотных возмущений плотности плазмы, оптимальных для данного эффекта. Теоретические расчеты сопоставлены с экспериментальными данными.

Движущаяся вихревая структура может усиливать (генерировать) продольные ультразвуковые волны при скоростях движения, больших некоторой критической скорости. Величина этой критической скорости определяется логарифмической производной коэффициента вязкости вихревой структуры по магнитному полю и может быть гораздо меньше скорости звука. Этот эффект, в частности, дает альтернативное объяснение природы плато на вольт-амперной характеристике сверхпроводящих мостиков в перпендикулярном магнитном поле (S. G.~Doettinger et al., Phys. Rev. Lett. {bf73}, 1691 (1994)).

В пространстве переменных (x,t)in R n+1 рассматривается линейное гиперболическое уравнение второго порядка с коэффициентами, зависящими лишь от x. Для области Dsubset R n+1, проекция которой на пространство переменной x является компактной областью Ω, рассматривается вопрос о построении оценки устойчивости решения задачи Коши с данными на боковой границе S области D. Известный метод получения такой оценки основан на карлемановских оценках с весовой функцией экспоненциального типа exp(2τ φ(x,t)), построение которой для гиперболических уравнений с переменными коэффициентами встречает определенные трудности. Показано, что для области D, симметричной относительно плоскости t=0, в качестве функции φ(x,t) может быть взята φ(x,t)= s2(x,x0)-pt2, в которой s(x, x0) — расстояние между точками x и x0 в римановой метрике, индуцированной дифференциальным уравнением, p — некоторое положительное число, меньшее единицы, а фиксированная точка x0 может либо принадлежать области Ω, либо быть вне ее. Относительно метрики предполагается, что секционные кривизны соответствующего риманова пространства ограничены сверху некоторым числом k0 ≥ 0. Для случая пространства неположительной кривизны параметр p может быть взят сколь угодно близким к 1, в этом случае оценки устойчивости приводят в предельном случае p→ 1 к теореме единственности, точно описывающей область продолжения решения через поверхность S. Для пространства ограниченной положительной кривизны построение карлемановской оценки оказывается возможным лишь при выполнении некоторого условия малости произведения k0 и s2(x,x0).