В прианодной области стратифицированного тлеющего разряда в неоне измерены пространственные профили потенциала и функции распределения электронов по энергиям. Обнаружено, что в некоторые моменты времени на пространственных профилях потенциала появляются потенциальные ямы небольшой глубины, примыкающие к аноду. Функции распределения, измеренные в потенциальных ямах, отличаются резко выраженным максимумом медленных электронов от функций распределения в тех фазах страт, где ямы отсутствуют. Проанализирован механизм формирования ФРЭ для запертых в потенциальной яме электронов. Экспериментально обнаружено и интерпретировано возмущающее действие анода на ФРЭ по мере приближения к аноду.

Подводится итог исследованиям, отраженным в трех предыдущих работах. Пересмотрен фотоэлектронный механизм формирования электронных пучков в открытом разряде с сетчатым анодом. Пересмотр механизма разряда потребовал и пересмотра оптимальных условий его возбуждения. Предложен также новый способ накачки лазеров пучками быстрых атомов, формируемых в открытом разряде с инвертированным питанием.

Приводятся фотографии импульсных СВЧ разрядов инициированных металлическим шаром, помещенным в фокус квазиоптического электромагнитного пучка с линейной поляризацией поля в воздухе, элегазе, водороде и гелии при давлении в несколько сотен Torr. Отмечаются общие черты в этих газах и их характерные особенности.

Используя комбинированный метод возбуждения газовой среды, исследуются энергетические характеристики несамостоятельного разряда в зависимости от емкости конденсаторной батареи, числа импульсов в пакете, частоты следования пакетов при различном временном интервале между импульсами в пакете и скоростями прокачки газа. Показано, что при оптимальных условиях накачки лазеров ИК диапазона средняя мощность разряда может достигать 8.5 W/cm3 при импульсной мощности 25 W/cm3.

Показано, что в сильном магнитном поле существенно возрастает доля многозарядных ионов металлов, генерируемых в плазме вакуумного дугового разряда. Отмеченное влияние наблюдалось для более 30 различных материалов катодов, использованных в эксперименте. Установлена связь между возрастанием средней зарядности ионов и увеличением напряжения горения дуги. Показана возможность дальнейшего повышения напряжения горения вакуумной дуги до 160 V.

Разработан метод численного решения уравнения для функции распределения тяжелых ионов по полным энергиям в катодном слое тлеющего разряда в смеси интертных газов, требующий намного меньших затрат машинного времени, чем метод Монте-Карло. Показано, что он позволяет с удовлетворительной точностью рассчитать энергетический спектр тяжелых ионов, бомбардирующих катод в приборах тлеющего разряда.

Экспериментально исследовались лидеры незавершенных искровых разрядов емкостей 0.1 и 1 muF по поверхности воды при начальном напряжении 3-6 kV в разрядных промежутках длиной 8 и 22 cm, имевших боковые ветви и без ветвей. Определены распределения напряженности поля, тока, плотности тока, проводимости и концентрации электронов по длине лидера, а также изменения скорости и длины лидера в ходе его развития. Установлено, что развитие лидера имеет самостоятельный характер, а инвариантом его пространственного развития является произведение величины накопительной емкости на величину начальной разности потенциалов головки лидера и поверхности воды.

Проведено численное моделирование динамики поглощения диагностического СВЧ излучения в распадающейся азотной фотоплазме, созданной импульсным кольцевым скользящим разрядом. Показана возможность немонотонного изменения со временем коэффициента поглощения СВЧ излучения (что наблюдалось в большинстве экспериментальных работ) при рекомбинационном распаде плазмы. Причиной появления немонотонности являются газодинамические процессы, которые инициируются кольцевым скользящим разрядом и приводят к расширению плазменной области вдоль оси зондирующего СВЧ пучка.

Разработана аналитическая модель сильноточной формы тлеющего разряда низкого давления в магнитном поле. Получены выражения для критических значений индукции магнитного поля и давления, ниже которых существование этой формы разряда становиться невозможным. Показано, что происходящий при повышении давления переход от высоковольтной формы разряда к сильноточной обусловлен не повышением интенсивности ионизации, а увеличением скорости дрейфа плазменных электронов поперек магнитного поля. Оценки по полученным выражениям согласуются с данными экспериментов по порядку величины. Показано, что в режиме электронной эмиссии область существования разряда может существенно измениться.

С использованием магнитного масс-анализатора и времяпролетного масс-спектрометра исследовано влияние давления и рода остаточного газа на зарядовое распределение ионов в плазме дугового разряда с катодным пятном. Показана возможность получения значительной доли ионов газа в разряде такого типа.