Иследуется дисперсионное уширение эмиттанса электронного пучка в линейном ускорителе, вызванное начальным некоррелированным энергетическим разбросом частиц в сгустке. Исследование проведено как для случая когерентных колебаний пучка, так и возмущенной центральной траектории и ее локальной коррекции. Особое внимание уделено аналитическому описанию процесса дисперсионного уширения эмиттанса пучка. Найдены точные аналитические выражения для эволюции эмиттанса пучка вдоль ускорителя, подкрепленные численным моделированием трассировки частиц в основном линейном ускорителе будущего электрон-позитронного столкновителя.
Цаканов В.М. Дисперсионное уширение эмиттанса пучка в линейных ускорителях электронов на высокие энергии // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 7, Стр. 74

В плазменно-эмиссионных структурах на основе тлеющего разряда разность потенциалов между эмитирующей ионы плазмой и экранным электродом ионно-оптической системы зависит от особенностей электродной системы тлеющего разряда и может изменяться в пределах 0-1 kV. Приведены результаты экспериментального исследования и компьютерного моделирования формирования пучков ионов с энергией 1-50 keV и плотностью тока 1-10 mA/cm2 в ионных источниках на основе таких структур.
Гаврилов Н.В., Емлин Д.Р. Формирование пучка ионов, извлекаемых из плазмы тлеющего разряда // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 5, Стр. 74

Проведен расчет силы взаимодействия отклоненного в результате развития резистивной шланговой неустойчивости релятивистского электронного пучка с вихревыми потоками, генерируемыми в кольцевом плазменном канале конечной проводимости. Исследована зависимость указанной силы от значения омической проводимости кольцевого канала, а также от времени нарастания тока в импульсе пучка. Исследована сила взаимодействия между смещенным в результате развития ионной шланговой неустойчивости пучка и изображением отклоненного от оси системы ионного канала на стенке идеальнопроводящего волновода. Для случая нелинейной стадии развития неустойчивости получена зависимость указанной силы от амплитуд смещения пучка и ионного канала. Показано, что при больших отклонениях пучка и канала рассматриваемая сила может стать соизмеримой по величине с силой пучково-канального взаимодействия.
Колесников Е.К., Мануйлов А.С. Расчет трекинг-силы, действующей на релятивистский электронный пучок при транспортировке внутри проводящего волновода в омическом режиме и случае ионной фокусировки // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 5, Стр. 68

Продолжается исследование класса полевых структур конического типа. Анализируется поле, потенциал которого задается следующим аналитическим выражением: Phi(x,y,z)= (x)/(z+sqrt(x2+y2+z2))sqrt Потенциал (1) получен на основе формулы Донкина, в работе [1] описываются свойства полей такого типа.
Габдуллин П.Г., Голиков Ю.К., Краснова Н.К., Давыдов С.Н. Применение формулы Донкина в теории энергоанализаторов. II // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 3, Стр. 44

Исследованы закономерности изменения спектрального состава колебаний ионов в ряде областей стабильности квадрупольного фильтра масс. Показано, что частотный спектр представляет собой две системы линий. Вблизи гармоник nomega0, n=0,1,2,... основной частоты в спектре колебаний ионов присутствуют боковые линии omegan=nomega0± betaomega0/2, где omega0 --- круговая частота ВЧ поля, beta --- параметр стабильности. Вблизи границ областей стабильности колебания имеют вид биений. Для четных значений beta=2k, k=1,2,... частота биений совпадает с частотой поля omega0, а для нечетных границ, где beta=2k-1, частоты основных биений равны omega0/2 и 3omega0/2.
Судаков М.Ю. Спектр колебаний заряженных частиц в квадрупольном радиочастотном поле // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 3, Стр. 37

Рассматривается синтез полевых структур с коническими эквипотенциалями на базе аналитического представления Донкина. Установлена иерархия таких структур, приведены примеры эквипотенциальных портретов и решена задача Коши для симметричных полей. В части II исследуются электронно-оптические характеристики некоторых систем этого класса, перспективных для применения в устройстве энергоанализаторов и монохроматоров.
Габдуллин П.Г., Голиков Ю.К., Краснова Н.К., Давыдов С.Н. Применение формулы Донкина в теории энергоанализаторов. I // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 2, Стр. 91

Теоретически исследуются условия устойчивости сильноточных тонких пучков релятивистских электронов по отношению к длинноволновым колебаниям в стеллатроне и модифицировнном бетатроне. Учтено влияние собственных полей, которые находились из запаздывающих потенциалов, создаваемых электронами пучка. Найдено соответствующее дисперсионное уравнение. Показано, что пучок в модифицированном бетатроне всегда неустойчив к рассматриваемым колебаниям. Найдены необходимые и достаточные условия устойчивости пучка в стеллатроне.
Долгополов В.В., Кириченко Ю.В. Устойчивость сильноточных пучков релятивистских электронов в циклических системах // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 2, Стр. 87

Представлены результаты экспериментального измерения пространственно-угловых распределений частиц водорода (H-, H0, H+), полученных при рассеянии коллимированного ленточного пучка ионов H- и атомов H0(1s) в газовых мишениях He, Ar, Kr, Xe, H2, O2, CO2 для некоторых значений энергии из диапазона 0.6... 15 MeV. Описаны экспериментальная установка и методика измерений с угловым разрешением 5· 10-6 rad. Определены угловые характеристики измеренных распределений: ширина на половине высоты и страндартное отклонение. Показано, что для пучка атомов водорода, полученных при нейтрализации ионов H- в газовой мишени, форма распределения изменяется в зависимости от толщины и сорта мишени и угловые характеристики минимальны для H2-мишени. Изменения формы распределения обусловлены вкладом процессов рассеяния без изменения заряда частиц.
Ведьманов Г.Д., Лазарев Ю.Г., Радченко В.И. Угловые характеристики процессов потери электронов отрицательными ионами и атомами водорода в газах // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 2, Стр. 81

Получены обобщенные уравнения, описывающие линейную стадию развития резистивной шланговой неустойчивости РЭП в случае изменения тока и радиуса пучка вдоль импульса. Учтены эффекты, обусловленные наличием обратного тока, возмущения плазменного канала и эволюции проводимости за счет ударной, лавинной ионизации, а также рекомбинации.
Мануйлов А.С. Обобщенные уравнения динамики резистивной шланговой неустойчивости РЭП в случае временной зависимости радиуса и тока пучка // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 1, Стр. 76

Рассматриваются электростатические системы, поле которых является суперпозицией двух двумерных полей с общей плоскостью симметрии (средней плоскостью). Предполагается, что эти поля перекрываются в области, где проходит пучок заряженных частиц. Основное свойство исследуемых систем --- идеальное (без угловых аберраций) сохранение параллельности однородного по отношению энергии к заряду пучка заряженных частиц, движущегося в средней плоскости поля. К новому классу электростатических систем принадлежит приведенная в качестве примера четырехэлектродная система, каждый электрод которой состоит из двух пластин, расположенных симметрично относительно средней плоскости.
Гликман Л.Г., Голоскоков Ю.В. Об одном классе электростатических полей, идеально сохраняющих параллельность плоских однородных пучков заряженных частиц // ЖТФ, 2000, том 70, выпуск 1, Стр. 72