Проведено расчетное исследование энергопередачи от плоского уранового слоя к тонкой проволочке, где перенос энергии осуществляется осколками деления, вылетающими из плоского слоя делящегося материала. Получены формулы и рассчитана интенсивность энергопередачи в зависимости от толщины уранового слоя и защитной алюминиевой пленки, а также расстояния от поверхности пластины до проволочки. Найдено выражение для коэффициента поглощения проволочки и исследовано влияние толщины проволочки на процесс энергопередачи. Влияние краевого эффекта для пластин с урановым топливом конечного размера проиллюстрировано результатами расчетов для вакуума и аргона при давлении 0.25 atm. PACS: 28.90.+i
Пикулев А.А. Расчет энергопередачи осколками деления от плоского уранового слоя к тонкой проволочке // ЖТФ, 2006, том 76, выпуск 6, Стр. 38

Предложен метод раздельного измерения токов медленных ионов перезарядки и ионов, возникающих в результате ионизации газа ионами пучка и быстрыми вторичными электронами в области распространения пучка, а также определения значений коэффициента ионно-электронной эмиссии коллектора ионов и сечения перезарядки ускоренных ионов, основанный на анализе распределений токов по электродам модифицированного цилиндра Фарадея с неэквипотенциальными электродами. Рассмотрено применение метода для контроля тока пучка ионов аргона с энергией ионов от единиц до десятков keV и исследования процессов в области его распространения при давлениях от 0.03 до 0.15 Pa. PACS: 41.75.-i, 84.37.+q
Гаврилов Н.В., Каменецких А.С. Экспериментальное исследование влияния процессов в области распространения ионного пучка на результаты электрических измерений тока пучка // ЖТФ, 2006, том 76, выпуск 6, Стр. 32

Предложено и проанализировано потенциально-резонансное описание характеристик упругого рассеяния электронов атомными системами в терминах энергетической зависимости сечения интегрального типа S(E), получаемой с использованием гипоциклоидального электронного спектрометра. На примере рассеяния медленных, до 2 eV, электронов атомами кальция, рассматривается проявление 2D-резонанса формы на поведение S(E). Особенности, минимум и максимум, экспериментальной функции S(E) использованы для определения энергии и ширины резонанса. Из экспериментальной энергетической зависимости S(E) также определены дифференциальные сечения рассеяния электронов. При этом использованы два типа углов рассеяния, несколько отличающиеся по величине. Восстановленные из экспериментальных данных дифференциальные сечения качественно совпадают с теоретическими и несколько меньше их по величине. PACS: 03.65.Nr, 61.14.-x
Ремета Е.Ю. Потенциально-резонансные характеристики процесса упругого рассеяния медленных электронов атомами кальция // ЖТФ, 2006, том 76, выпуск 6, Стр. 25

В нелинейных асимптотических расчетах второго порядка малости по амплитуде начальной деформации капли показано, что во внешнем электростатическом поле и параллельном ему потоке идеальной несжимаемой диэлектрической жидкости, ламинарно обтекающем идеально проводящую каплю, имеет место взаимодействие мод как в первом, так и во втором порядках малости. И линейное, и нелинейное взаимодействие мод осцилляций капли приводит к возбуждению мод, отсутствующих в спектре мод, определяющих начальную деформацию равновесной формы капли. Эффект взаимодействия мод приводит во втором порядке малости к снижению критических для реализации неустойчивости капли по отношению к поляризационному заряду величин напряженности электростатического поля, скорости и плотности внешней среды. PACS: 47.55.D-
Коромыслов В.А., Григорьев А.И., Ширяева С.О. Нелинейные осцилляции капли, движущейся с постоянной скоростью относительно диэлектрической среды в электростатическом поле // ЖТФ, 2006, том 76, выпуск 5, Стр. 16

Методом столкновительной спектроскопии --- прецизионного анализа изменения кинетической энергии ионов при взаимодействии ионов с атомами изучалось заселение различных электронных состояний частиц, образовавшихся в процессе захвата одного электрона у атомов водорода, гелия и молекул водорода ионами keV-энергий Ar3+ и Ne3+. Показано, что захват одного электрона во многих случаях является многоэлектронным процессом, сопровождающимся перестройкой остова многозарядного иона. Обнаружено, что при ионизации атомов Ne электронным ударом трехзарядные ионы Ne3+ образуются преимущественно в метастабильных состояниях. Заселение возбужденных состояний частиц при их многократной ионизации необходимо учитывать при определении характеристик различных частиц методом потенциалов появления. Метод столкновительной спектроскопии может быть использован для анализа примеси метастабильных ионов в ионных пучках.
Афросимов В.В., Басалаев А.А., Панов М.Н. Влияние электронов остова многозарядного иона на процесс одноэлектронного захвата // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 8, Стр. 26

Описана методика измерений и получены относительные сечения прямой и диссоциативной ионизации молекул N2, O2, H2O и CO2 электронным ударом в припороговой области энергий. Эксперимент выполнен на установке с разделением и регистрацией ионов по массе при помощи монопольного масс-спектрометра. Показана возможность успешного применения этого прибора для такого рода экспериментов. Для области энергий налетающих электронов от 7 до 35 eV приведены энергетические зависимости сечений образования ионов основной молекулы и ионов-фрагментов, возникающих в результате ее диссоциации.
Завилопуло А.Н., Чипев Ф.Ф., Шпеник О.Б. Ионизация молекул азота, кислорода, воды и двуокиси углерода электронным ударом вблизи порога // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 4, Стр. 19

В рамках теории многих тел получены дифференциальное и полное сечения упругого рассеяния медленных электронов на отрицательном ионе лития Li-. Вычисления проводились как в одночастичном приближении Хартри-Фока, так и с учетом многоэлектронных корреляций, учитывающих динамическую поляризацию остова. Обнаружены особенности в поведении фаз и сечений для p- и d-парциальных волн, обусловленных резонансным рассеянием электронных волн. Учет динамической поляризации остова, налетающим электроном, усиливает дифракционные особенности в рассеянии. Проводится сравнение этого реального процесса с рассеянием частиц на модельных объектах с отталкивающим потенциалом.
Семенихина В.В., Иванов В.К., Лапкин К.В. Упругое рассеяние электрона на отрицательном ионе лития // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 3, Стр. 24

Показано, что при столкновении быстрых ионов Xq+ с атомными и молекулярными мишенями полные сечения перезарядки убывают с ростом плотности мишени, что связано с \glqq обеднением\grqq возбужденных уровней образующихся ионов X(q-1)+ за счет ионизации атомами мишени. Влияние эффектов плотности на полные сечения перезарядки может достигать порядка и более в зависимости от заряда и энергии налетающего иона, плотности атомов мишени и структуры их внутренних оболочек. Численные расчеты выполнены для парциальных по главному квантовому числу n сечений sigma(n) и полных сечений перезарядки sigmatot=Sigmansigma(n) при столкновении быстрых многозарядных ионов с энергией E=100 keV/u-10 MeV/u с газообразными и твердыми мишенями.
Розмей О., Толстихина И.Ю., Шевелько В.П. Влияние плотности мишени на сечения перезарядки быстрых ионов на атомах // ЖТФ, 2003, том 73, выпуск 9, Стр. 31

Определены абсолютные заселенности метастабильных состояний аргона в плазме высокочастотного разряда в атмосфере чистого аргона и смеси аргона с силаном.
Байсова Б.Т., Струнин В.И., Струнина Н.Н., Худайбергенов Г.Ж. Абсолютные заселенности метастабильных состояний аргона в плазме высокочастотного разряда // ЖТФ, 2003, том 73, выпуск 8, Стр. 30

Приводятся полученные впервые результаты экспериментальных исследований дифференциального сечения упругого рассеяния электронов на угол 180o, а также полного сечения рассеяния электронов атомами кадмия в энергетической области 0-6 eV. В энергетической области вблизи порога и E~4 eV обнаружены четко выраженные резонансы формы с (5s25p)2P0- и 5s5p2-конфигурациями. Кроме того, в дифференциальном сечении в области 3-3.7 eV наблюдаются дополнительные особенности, которые, по-видимому, связаны с d-волновым резонансом формы. Найдено, что резонансный вклад в сечение обратного рассеяния в области ~4 eV составляет около 20%.
Контрош Е.Э., Чернышова И.В., Шпеник О.Б. Упругое рассеяние низкоэнергетических электронов атомами кадмия // ЖТФ, 2003, том 73, выпуск 8, Стр. 25