Изучены процессы расслоения на фазы системы частиц, генерируемые с постоянной скоростью и имеющих конечное время жизни. Показано, что 1) расслоение на фазы возможно при времени жизни частиц большем некоторого критического значения; 2) разница плотностей частиц в фазах зависит от времени жизни частиц; 3) корреляционная функция в двуфазной области осциллирует (затухая) как функция пространственных координат, что свидетельствует о корреляции в расположении фаз.
Сугаков В.И. Фазовые переходы в системе нестабильных частиц // ФТТ, 1998, том 40, выпуск 4, Стр. 741

С использованием дисперсионных зависимостей и волновых функций бифононных и диссоциированных двухфононных состояний ангармонических кристаллов определено сечение неупругого рассеяния нейтронов, разваливающих бифононы на несвязанные, взаимно рассеивающиеся вследствие ангармонизма фононы. Найдены особенности угловой и энергетической зависимости сечения, которые могут быть использованы при анализе экспериментальных данных для идентификации бифононов и для последующего, возможно существенного изменения системы существующих, основанных только на соображениях энергетического баланса критериев классификации серий спектральных резонансов, предположительно отвечающих связанным многофононным состояниям различной кратности. При фиксированном большом сбросе энергии нейтрона сечение максимально при "нелобовом" столкновении нейтрона и бифонона с индикатрисой в виде лепестка, при промежуточных сбросах сечение имеет наибольшие из возможных значения при всех углах столкновения, при малых сбросах сечение максимально при "лобовом" столкновении в узком интервале углов. Резонансный пик энергетической зависимости сечения при фиксированном угле, находящийся при больших углах на низкоэнергетическом крае ограниченной полосы энергий, при уменьшении угла, постепенно увеличиваясь, смещается к высокоэнергетическому краю постоянно сужающейся и смещающейся в низкоэнергетическую область полосы. Однако при уменьшении угла ниже критического продолжающий увеличиваться резонансный максимум изменяет направление и смещается обратно к низкоэнергетическому краю. Показано, что, несмотря на сильные осцилляции бифононной волновой функции при отрицательной десперсии фононов, сечение не зависит от знака дисперсии, т. е. сохраняется, по-видимому, универсальная закономерность независимости от этого знака, установленная ранее только для дисперсионной зависимости и константы затухания бифононов.
Дубовский О.А., Орлов А.В. Идентификация бифононов по особенностям угловой и энергетической зависимости сечения неупругого рассеяния разваливающих бифононы нейтронов // ФТТ, 1998, том 40, выпуск 4, Стр. 728

Записано выражение для динамической матрицы ионного кристалла в рамках микроскопической, беспараметрической модели "дышащих" и поляризуемых ионов. В качестве иллюстрации приведены результаты расчета полного спектра колебаний решетки ионных кристаллов со структурой NaCl.
Замкова Н.Г., Зиненко В.И. Динамика решетки ионных кристаллов в модели "дышащих" и поляризуемых ионов // ФТТ, 1998, том 40, выпуск 2, Стр. 350

Предложена процедура определения дебаевской температуры и параметра Грюнайзера из данных по уравнению состояния твердого водорода и дейтерия при низкой (T=5 K) и комнатной (T=300 K) температуре.
Петров Ю.В. Об определении температуры Дебая и параметра Грюнайзена твердого водорода при высоких давлениях // ФТТ, 1998, том 40, выпуск 2, Стр. 348

При учете экранирования ионов прыгающими по примесям электронам уточнены две известные модели расчета критической концентрации NC перехода диэлектрик--металл для температуры T->0 K в зависимости от боровского радиуса aH изолированной примеси. В одной модели переход при NC1 объясняется появлением делокализованных электронов при выталкивании примесной зоны в зону разрешенных энергий за счет уменьшения энергии сродства ионизированных примесей к электрону (дырке). В другой --- неограниченным возрастанием статической диэлектрической проницаемости кристалла при увеличении концентрации атомов примеси до NC2. Полученные аппроксимации N1/3C1aH~0.24 и N1/3C2aH~0.20 для степени компенсации K=0.01 описывают известные экспериментальные данные при 1
Поклонский Н.А., Сягло А.И. Об электростатических моделях фазового перехода диэлектрик--металл в кристаллических полупроводниках с водородоподобными примесями // ФТТ, 1998, том 40, выпуск 1, Стр. 147

Рассмотрена возможность слабой локализации акустических фононных мод в неидеальной слоистой кристаллической решетке. Для области низких температур получены аналитические выражения для тензоров коэффициентов теплопроводности и диффузии. Проанализирована роль специфических интерференционных процессов рассеяния фононов на флуктуациях фононной плотности вблизи дефектов в условиях слабого взаимодействия между слоями. Показано, что при сильном диагональном беспорядке за счет таких процессов в области относительно низких частот, где законы дисперсии акустических фононных мод проявляют квазидвумерные свойства, может иметь место существенная перенормировка коэффициента диффузии. Обсуждается нестандартная низкотемпературная зависимость теплопроводности слоистых систем BSCCO и BSYCO.
Жернов А.П., Чулкин Е.П. Локализация акустических колебательных мод в слоистой решетке // ФТТ, 1998, том 40, выпуск 1, Стр. 132

При низких тепературах в кристаллах тепло распространяется в виде коллективных возбуждений --- волн второго звука. Рассмотрено, как при этом из формы теплового импульса определить параметры фононной системы кристалла.
Каган В.Д. Тепловые импульсы в режиме второго звука // ФТТ, 1998, том 40, выпуск 1, Стр. 126

Рассматривается теория структурных фазовых переходов типа порядок--беспорядок в системах с четырехминимумным потенциалом. Показано, что рассматриваемая модель допускает обобщение известной модели Изинга в поперечном поле. Установлено также, что с понижением температуры могут реализоваться две либо три кристаллические фазы.
Шадчин Е.А. Последовательность структурных фазовых переходов в системах с четырехминимумным потенциалом // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 12, Стр. 2217

Получен полный набор характеристик на стадии зародышеобразования одноатомной фазы в твердом растворе при стационарных внешних условиях для всего диапазона размеров зародышей новой фазы. Приведена методика учета влияния упругого поля, формирующегося вблизи образующихся частиц новой фазы, и взаимодействия примесей в твердом растворе на кинетику фазовых переходов.
Слезов В.В., Шмельцер Ю. Максимальное число частиц новой фазы, зарождающихся при распаде твердых растворов // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 12, Стр. 2210

Методами рентгенографии и нейтронографии исследовано влияние атомов кислорода, азота на образование промежуточной delta'-кубической (пр.гр. Fd3m) и delta''-тригональной (пр.гр.P3121) структур упорядочения карбида титана. В исследованных образцах TiC0.545O0.08, TiC0.545N0.09 атомы металла смещены из идеальных положений в направлении от вакансий к атомам металлоида. В промежуточной кубической фазе (delta') значения свободного параметра атомов титана в обоих образцах одинаковы, но отличаются от аналогичной величины в карбиде титана.
Ташметов М.Ю., Эм В.Т., Савенко Б.Н. Влияние металлоида на структуры упорядочения карбида титана // ФТТ, 1997, том 39, выпуск 12, Стр. 2207