Дюгаев A.M., Вагнер И.Д., Видер П.. Вклад электрон-ядерного взаимодействия в остаточное сопротивление металлов // Письма в ЖЭТФ, том 64, вып. 3, http://www.jetpletters.ac.ru

Мефед А.Е.. Продольная ядерная спиновая релаксация в твердых телах в трижды вращающейся системе координат: селективное наблюдение многоспинового дипольного вклада // Письма в ЖЭТФ, том 64, вып. 5, http://www.jetpletters.ac.ru

Осипов Д.Л.. Вклад струн в наблюдаемую переменность внегалактических источников излучения // Письма в ЖЭТФ, том 64, вып. 6, http://www.jetpletters.ac.ru

Попов В.Л.. Электронный вклад в силу трения скольжения в нормальном и сверхпроводящем состояниях // Письма в ЖЭТФ, том 69, вып. 7, http://www.jetpletters.ac.ru

Бучельников В.Д., Даньшин Н.К., Непочатых Ю.И., Шавров В.Г.. Обнаружение дипольного вклада в мягкую магниторезонансную моду в Fe$_3$BO$_6$ // Письма в ЖЭТФ, том 70, вып. 5, http://www.jetpletters.ac.ru

Поверхностная часть энергии электронов в малых металлических или полупроводниковых частицах содержит вклад, обусловленный наличием ребер и вершин у кристаллитов. В приближении квадратичного электронного энергетического спектра вычислена величина реберного вклада в зависимости от величины двугранного угла и ориентации ребра по отношению к осям тензора эффективных масс.

Уточнен вклад в поляризацию вакуума аномального магнитного момента мюона amu({rm hadr}) и в электромагнитную константу связи alpha(q2) при q2 = M2z в связи с новым более точным значением электронной ширины rho-мезона. Использовалась модель КХД с бесконечным числом векторных мезонов. Получены значения: amu({rm hadr}) = 678(7)cdot10-10, delta alpha_{{rm hadr}}(M2z) = 0.02786 (6).

Предложен новый вид вклада адронов в аномальный магнитный момент мюона, основанный на соглашении о форме сечения однофотонной аннигиляции лептонной пары в адроны, предусматривающем включение в него эффектов поляризации вакуума лептонами. Формула для адронного вклада содержит свертку экспериментально измеримого сечения аннигиляции в адроны с некоторой стандартной функцией. Наше замечание касается радиационной поправки к этой функции. Предложена конкретная форма этой поправки. Мы показываем, что использование новой функции позволит сократить неопределенности во вкладах такого типа за счет радиационных поправок до уровня delta ah/ah sim 10-4.

Методом тензорной функции Грина волнового уравнения получены дифференциальные и полные сечения рассеяния сферической наночастицей поверхностных электромагнитных волн оптического диапазона (поверхностных плазмон-поляритонов) в поверхностные плазмон-поляритоны и свет с учетом магнитно-дипольного вклада. Показано на примере систем из благородных металлов, что магнитно-дипольный вклад может существенно влиять на угловую зависимость дифференциальных сечений рассеяния, увеличивая их анизотропию с увеличением длины волны плазмонов.

Перечислены все вклады в чытере базисные плотности распределения поляризации произвольной электромагнитной среды за счет смашанных поляризуемостей вплоть до тензоров четвертого порядка. Рассмотрены конкретные физические примеры.