Лисовский Ф.В., Поляков О.П.. Фрактальная структура кривой фазового равновесия системы из двух осциллирующих магнитных моментов // Письма в ЖЭТФ, том 68, вып. 8, http://www.jetpletters.ac.ru

Попов Ю.Ф., Кадомцева А.М., Звездин А.К., Белов Д.В., Воробьев Г.П.. Индуцирование магнитным полем тороидального момента в магнитоэлектрике Cr$_2$O$_3$ // Письма в ЖЭТФ, том 69, вып. 4, http://www.jetpletters.ac.ru

Методами численного анализа исследованы нелинейные колебательные процессы в открытой неконсервативной системе двух плоских компланарных намагниченных тел, обладающих моментами инерции. Получены бифуркационные диаграммы, иллюстрирующие существование различных динамических режимов рассматриваемой системы в осциллирующем магнитном поле и возможность переходов от одного режима к другому при изменении параметров внешнего воздействия. Установлено, что для режимов, соответствующих инфинитным фазовым траекториям, в общем случае существует асимметрия в выборе направления вращения намагниченных тел.

Приведены результаты исследований температурной зависимости остаточной поляризации отрицательных мюонов в кристаллическом кремнии с примесью германия (9cdot1019 {rm см}-3) и бора (4.1cdot1018, 1.34cdot1019, 4.9cdot1019 {rm см}-3). Установлено, что аналогично образцам кремния n- и p-типа с концентрациями примесей до sim1017 {rm см}-3, в кремнии с высокой (9cdot1019 {rm см}-3) концентрацией примеси германия скорость релаксации nu магнитного момента muAl-акцептора зависит от температуры как nusim Tq, q3 при T=(5-30) K. В образцах вырожденного кремния в данном диапазоне температур наблюдается увеличение абсолютного значения скорости релаксации и ослабление ее температурной зависимости. На основе полученных экспериментальных данных сделан вывод о том, что в вырожденном кремнии при Tlesssim30 K существенный вклад в релаксацию магнитного момента мелкого акцепторного центра вносит спин-обменное рассеяние свободных носителей заряда. Получены оценки величины эффективного сечения спин-обменного рассеяния дырок (sigma_h) и электронов (sigma_e) на акцепторном центре Al в Si: sigma_hsim10-13 {rm см}2, sigma_esim8cdot10-15 {rm см}2 при концентрации акцепторной (донорной) примеси na(nd)sim4cdot1018 {rm см}-3.

Предсказана и экспериментально обнаружена двукратная инверсия знака топологического заряда оптического вихря при фокусировке пучка цилиндрической линзой. Эволюция пучка после линзы проанализирована с помощью разделения орбитального углового момента пучка на ``вихревую' и ``механическую' компоненты. Рассмотрены топологические реакции в волновом фронте пучка, приводящие к инверсии знака заряда оптического вихря при пересечении с краевой дислокацией волнового фронта.

На однодоменных магнитных пленках с одноосной плоскостной анизотропией обнаружен новый пик однородного ферромагнитного резонанса в планарном магнитном поле, ориентированном под углом к оси легкого намагничивания и направленном против проекции намагниченности на поле. Пик наблюдается в области полей, меньших поля перемагничивания пленки, а его природа связана с метастабильным состоянием магнитного момента. Наблюдается хорошее согласие феноменологического расчета с экспериментом.

Представлены результаты измерения магнитного момента (g-фактора) отрицательного мюона на 1sD уровне атомов цинка и кадмия. По сравнению с данными, полученными ранее другими авторами, точность настоящих измерений увеличена примерно в 7 раз. Обнаружено существенное отклонение экспериментальных значений g-фактора от результатов теоретических расчетов. Обсуждаются возможные причины имеющихся расхождений.

Показано, что обменное связывание в гетероструктуре ферромагнетик/полупроводниковая квантовая яма позволяет управлять ориентацией магнитного момента ферромагнетика электрически. Резко анизотропное обменное взаимодействие дырок квантовой ямы с магнитными атомами ферромагнетика вызывает ориентационный переход: магнитный момент выходит из плоскости и ориентируется вдоль нормали. Нормальную компоненту намагниченности можно инвертировать, подавая импульсы электрического напряжения на затвор структуры.

Предложен новый вид вклада адронов в аномальный магнитный момент мюона, основанный на соглашении о форме сечения однофотонной аннигиляции лептонной пары в адроны, предусматривающем включение в него эффектов поляризации вакуума лептонами. Формула для адронного вклада содержит свертку экспериментально измеримого сечения аннигиляции в адроны с некоторой стандартной функцией. Наше замечание касается радиационной поправки к этой функции. Предложена конкретная форма этой поправки. Мы показываем, что использование новой функции позволит сократить неопределенности во вкладах такого типа за счет радиационных поправок до уровня delta ah/ah sim 10-4.

Для двумерной системы магнитных моментов с планарной намагниченностью и достаточно слабой анизотропией в базисной плоскости существует скачкообразный фазовый переход, индуцированный внешним магнитным полем, параллельным легкой оси системы. Этот переход во многом похож на спин-флоп фазовый переход в слабоанизотропных гейзенберговских антиферромагнетиках, с тем существенным отличием, что он сопровождается перестройкой подрешеточной структуры магнетика, то есть может быть назван топологическим переходом. Этот переход должен проявляться для решеток субмикронных магнитных частиц (магнитных точек) на немагнитной подложке, которые интенсивно изучаются в последние годы.