Исследованы оптические свойства плазмы объемного наносекундного разряда, формируемого при повышенных давлениях воздуха, азота, криптона, аргона, неона и смесей Ar-N2, Ar-Xe в промежутке с катодом малого радиуса кривизны. Определены амплитудно-временные характеристики и спектры излучения плазмы различных газов в области 230-600 nm. Получена генерация в смеси Ar-Xe при активной длине 1.5 cm. Проведено сравнение спектральных характеристик излучения в азоте, криптоне, аргоне и неоне при возбуждении этих газов объемным разрядом в неоднородном электрическом поле, наносекундным пучком электронов и объемным импульсным разрядом в однородном электрическом поле с высоким начальным напряжением.
Костыря И.Д., Скакун В.С., Тарасенко В.Ф., Феденев А.В. Оптические свойства плазмы при объемном наносекундном разряде атмосферного давления в неоднородном электрическом поле // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 8, Стр. 35

Исследованы условия формирования электронного пучка и объемного разряда в воздухе при атмосферном давлении и субнаносекундном фронте импульса напряжения. Показано, что электронный пучок в газовом диоде возникает на фронте импульса напряжения за время ~ 0.5 ns, имеет длительность на полувысоте =<q 0.4 ns, среднюю энергию электронов ~ 0.6 от напряжения на газовом диоде и прекращается по достижении максимального напряжения на промежутке. Получен электронный пучок со средней энергией электронов 60-80 keV и амплитудой тока >=q 70 A. Предполагается, что электронный пучок формируется из электронныx лавин, возникающих в промежутке за счет ионизации газа быстрыми электронами, при достижении критического поля между фронтом расширяющегося плазменного облака и анодом. Получен объемный наносекундный разряд с удельной мощностью энерговвода >=q 400 MW/cm3, плотностью тока разряда на аноде до 3 kA/cm2 и удельным энерговкладом за 3-5 ns ~1 J/cm3.
Тарасенко В.Ф., Алексеев С.Б., Орловский В.М., Шпак В.Г., Шунайлов С.А. Сверхкороткий электронный пучок и объемный сильноточный разряд в воздухе при атмосферном давлении // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 8, Стр. 30

Экспериментально исследовано импульсное осесимметричное истечение плотной плазмы в газовую среду в широком диапазоне изменений параметров среды и генераторов плазменной струи. На основе экспериментальных данных и уравнения изменения импульса плазменной струи установлены критерии подобия импульсного осесимметричного истечения плотной плазмы.
Юсупалиев У. Импульсное осесимметричное истечение плотной плазмы в газовую среду. 1. Критерии подобия истечения // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 7, Стр. 52

С помощью коммерческого CFDRC software (http\colon//www.cfdrc.com/~cfdplasma), позволяющего проводить симуляции в произвольной 3D геометрии с использованием уравнения Пуассона для распределения потенциала, fluid уравнений для тяжелых компонентов и решения нелокального кинетического уравнения для электронов проведено самосогласованное моделирование плазмы положительного столба DG-разряда в аргоне при средних давлениях. Показано, что локальное приближение для расчета функции распределения электронов неприменимо не только для низких (pR
Богданов Е.А., Кудрявцев А.А., Цендин Л.Д., Арсланбеков Р.Р., Колобов В.И. Нелокальные явления в положительном столбе тлеющего разряда среднего давления // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 7, Стр. 44

Экспериментально и численно исследуется электрический взрыв алюминиевых и вольфрамовых микропроводников в воде. В экспериментах диапазон изменения токов через проводник составлял 0.1-1 kA при временах взрыва 40-300 ns и плотности тока через проводник до 1.5· 108 A/cm2. Для интерпретации экспериментальных результатов с помощью магнитогидродинамического моделирования использовались различные модели проводимости металла. На основе сравнения результатов экспериментов и численных расчетов делается заключение об адекватности используемых моделей проводимости металлов.
Орешкин В.И., Бакшт Р.Б., Лабецкий А.Ю., Русских А.Г., Шишлов А.В., Левашов П.Р., Хищенко К.В., Глазырин И.В. Исследование проводимости металлов вблизи критической точки с помощью электрического взрыва микропроводников в воде // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 7, Стр. 38

На физическом уровне строгости проведено модельное рассмотрение физических процессов, реализующихся при электролитном нагреве металлического электрода, когда в его окрестности имеет место интенсивное испарение электролита. На основе принципа наименьшей скорости рассеяния энергии в неравновесных процессах Онзагера найдены доли тепловой энергии, выделяющейся в парогазовой оболочке при протекании тока между металлическим электродом, опущенным в электролит, и поверхностью электролита, идущие на нагревание и испарение электролита и на нагрев пара. Выяснилось, что температура пара электролита превышает ~ 1300 K. Получены аналитические выражения для таких характеристик процесса, как толщина паровой оболочки, давление пара электролита и скорость, с которой пар вытекает из разрядной зоны. Выяснилось, что полевое испарение с термической активацией отрицательных ионов с поверхности электролита не может обеспечить протекание в системе электрического тока с плотностью, фиксируемой в экспериментах, но обеспечивает генерацию свободных электронов у поверхности электролита, появляющихся при распаде ионов в актах столкновения с возбужденными молекулами.
Григорьев А.И. О переносе энергии и формировании электрического тока в окрестности опущенного в электролит, сильно нагретого протекающим током электрода // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 5, Стр. 38

При помощи зондовой диагностики и теоретического анализа исследовано влияние слабых электрических полей на величину средней энергии электронов в плазме послесвечения криптона. Показано, что в рассматриваемых условиях, когда средняя энергия электронов меньше энергии, соответствующей минимуму транспортного сечения рассеяния, степень ионизации плазмы существенным образом влияет на вид функции распределения электронов по энергии (ФРЭЭ). Неравновесный вид ФРЭЭ приводит к концентрационной зависимости коэффициента амбиполярной диффузии, изменению радиального распределения плотности заряженных частиц, росту амбиполярной разности потенциалов в плазме и скорости диффузионного распада. Указанные эффекты приводят к значительному увеличению диффузионного остывания электронов, что может являться определяющим фактором, влияющим на баланс энергии электронов в тяжелых инертных газах.
Горбунов Н.А., Колоколов Н.Б., Латышев Ф.Е., Мельников А.С. Температура электронов в распадающейся плазме криптона в присутствии слабых электрических полей // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 5, Стр. 30

Дуговой разряд в скрещенных электрическом и магнитном полях с холодным полым катодом вследствие поступления электронов из катодного пятна, инициируемого на внутренней поверхности катода разрядом по поверхности диэлектрика, горит стабильно при низких давлениях рабочего газа 10-2-10-1 Pa и зависящих от магнитного поля и рода газа напряжениях 20-50 V в диапазоне разрядных токов 20-200 A. Наибольшее влияние на напряжение горения и ток разряда оказывает магнитное поле. При увеличении магнитного поля из-за падения совпадающей с направлением электрического поля проводимости плазмы в прикатодной области разряда уменьшается ток разряда и повышается напряжение его горения. Погасание разряда происходит при достижении критического, зависящего от рода газа магнитного поля. Вследствие отсутствия накаленных элементов полый катод длительно функционирует при горении дуги как в инертных, реактивных, так и в химически активных газах.
Щанин П.М., Коваль Н.Н., Ахмадеев Ю.Х., Григорьев С.В. Дуговой разряд с холодным полым катодом в скрещенных электрическом и магнитном полях // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 5, Стр. 24

Представлены результаты численного анализа взаимодействия частиц с электростатическими флуктуациями, образующими волновые пакеты. Исследовано влияние динамических параметров частиц и пакетов на рассеяние частиц. Показано, что характер рассеяния электронов и ионов на такого рода флуктуациях в общем случае существенно отличается. Предложены оценки параметров бесстолкновительной диффузии.
Хвесюк В.И., Чирков А.Ю. Анализ закономерностей рассеяния частиц плазмы на нестационарных флуктуациях // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 4, Стр. 18

На основе модифицированного метода Лорентца-Моссоти определяется величина поляризационной поправки к среднему макроскопическому электрическому полю в плазменных средах в зависимости от электронной концентрации, плотности среды, электронной и ионной температур. Показано, что с увеличением электронной концентрации величина поляризационной поправки может достигать определяющих значений при оценке различных электродинамических характеристик проводящих сред.
Пискунов К.П. Поляризационная поправка и эффективное поле в плазме // ЖТФ, 2004, том 74, выпуск 1, Стр. 48