Методами спектроскопии КАРС (когерентное антистоксово рассеяние света) и оптической интерферометрии измерена поступательная температура в плазме тлеющего и контрагированного разряда. Плотность тока в разряде определена из измерений концентрации электронов методами оптической интерферометрии и эмиссионной спектроскопии. Функции распределения молекул азота по колебательным и вращательным уровням в основном электронном состоянии и электронов по энергии, а также зависимость температуры газа от времени определялись численно на основе модели, включающей однородное уравнение Больцмана и уравнения баланса для концентраций заряженных и возбужденных частиц и температуры газа. Исследована динамика установления квазистационарного распределения молекул азота по колебательным уровням.
Шахатов В.А., Гордеев О.А. Исследование плазмы тлеющего и контрагированного разряда в азоте методами спектроскопии КАРС, оптической интерферометрии и численного моделирования // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 12, Стр. 56

На основе уравнения непрерывности для потока электронов и баланса энергии на горячем катоде сформулирована физическая модель самостоятельного отражательного разряда. Предложенная теория позволяет рассчитать вольт-амперные характеристики сильноточного отражательного разряда с горячим катодом в широком диапазоне геометрических размеров разрядной ячейки, магнитных полей и различных работ выхода материала катода. Достоинством модели является то, что она также описывает обычный режим горения отражательного разряда с холодным катодом как предельный случай. Теория указывает на существование двух режимов горения разряда с термоэлектронной эмиссией на катоде: низковольтного режима с большой плотностью тока и высоковольтного режима с существенно меньшей плотностью тока. Показано, что низковольтный режим горения может быть устойчиво реализован в широком диапазоне токов, а напряжение горения разряда можно существенно понизить, используя в качестве катода материал с низкой работой выхода.
Зюлькова Л.А., Козырев А.В., Проскуровский Д.И. Расчет параметров сильноточного отражательного разряда с горячим катодом // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 11, Стр. 59

Представлены условия получения и характеристики нанопорошков NiO, полученных электрическим взрывом проволоки в газе, содержащем кислород. Установлено, что почти все нанопорошки NiO имеют избыток кислорода и его величина зависит в основном от концентрации паров никеля. Представлены и обсуждаются зависимости размера частиц от концентрации кислорода и перегрева взрываемого металла. Получаемые частицы нанофракции являются как монокристаллическими, так и поликристаллическими с ромбоэдрической решеткой и имеют различную внешнюю форму, от кубической до сферической, при характерном размере частиц от 15 до 50 nm в зависимости от условий взрыва.
Котов Ю.А., Багазеев А.В., Бекетов И.В., Мурзакаев А.М., Саматов О.М., Медведев А.И., Москаленко Н.И., Тимошенкова О.Р., Демина Т.М., Штольц А.К. Характеристики нанопорошков оксида никеля, полученных электрическим взрывом проволоки // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 10, Стр. 39

Предложена аналитическая модель барьерного газового разряда (Dielectric-Barrier Discharges --- DBD) в таунсендовском режиме, когда объемный заряд мал по сравнению с поверхностным на диэлектрике. Режим горения разряда существенно различен в зависимости от соотношения между частотой внешнего напряжения и временем движения иона в зазоре. Рассмотрен низкочастотный случай, что позволило пренебречь объемным зарядом. Полученные аналитические выражения согласуются с результатами численного моделирования и экспериментами. Выяснен физический механизм наблюдающихся в этом режиме релаксационных колебаний. Представлены качественные закономерности поведения DBD-разряда и его основные параметры подобия.
Никандров Д.С., Цендин Л.Д. Низкочастотный барьерный разряд в таунсендовском режиме // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 10, Стр. 29

Обнаружена микроструктура искрового разряда наносекундного диапазона в воздухе атмосферного давления в однородном и резко неоднородном полях. Искровой канал диаметром 0.1--0.4 mm представляет собой совокупность большого числа (100--1000 штук) микроканалов диаметрами 5-10 mum, примерно равномерно распределенных по сечению канала. Амплитуда тока в искре 1.5--3 kA. Плотность тока в микроканале 107 A/cm2. Показано, что ионизационно-перегревная неустойчивость неспособна привести к образованию микроструктуры. В качестве механизма формирования микроструктуры предложено развитие неусточивости на фронте волны ионизации.
Перминов А.В., Тренькин А.А. Микроструктура токовых каналов наносекундного искрового разряда в воздухе атмосферного давления в однородном и резко неоднородном электрических полях // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 9, Стр. 52

На основе анализа данных известных экспериментальных исследований процессов, происходящих при пробое длинных воздушных промежутков и при распространении лидерного канала молнии, предложена статистическая модель процесса ориентировки канала молнии на наземные объекты. Данная модель позволяет оценить вероятность перехвата молнии молниеотводом и прорыва на защищаемые объекты. Приведены примеры расчета зон вероятностей попадания молнии в молниеотвод, а также прилегающие к нему территории.
Резинкина М.М., Князев В.В., Кравченко В.И. Статистическая модель процесса ориентировки лидера молнии на наземные объекты // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 9, Стр. 44

Продольное магнитное поле с индукцией 0-6.8·10-2 T в зазоре диода, подавляющее радиальные движения электронов, не оказывает существенного влияния на неустойчивость тока и процесс ускорения ионов при токе пучка электронов =<40 A. Возрастание критического тока и периода колебаний связано с повышением концентрации плазмы при наложении магнитного поля. Максимальные энергии ускоренных ионов магния уменьшаются на ~25% при индукции 1.7·10-2 T и затем не зависят от магнитного поля в диапазоне индукций 1.7-6.8·10-2 T.
Плютто А.А. Влияние продольного магнитного поля на неустойчивость тока и коллективное ускорение ионов плазменных диодов // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 9, Стр. 40

Исследованы особенности динамики быстрых (скорость нарастания тока =<q1011 A/s) лазерно-индуцированных вакуумных разрядов с относительно небольшими значениями амплитуды тока (=<q10 kA), а также напряжения и энергии накопителя (=<q20 kV и 20 J соответственно). Экспериментально установлено, что начальные условия, определяемые энергией и длительностью лазерного излучения, кардинально определяют динамику разряда. Выявлены два различных, разнесенных во времени и пространстве типа пучково-плазменных неустойчивостей, проанализированы условия их возникновения. Установлено, что первый тип неустойчивостей реализуется в начальной стадии разряда и обусловлен наличием пинчевых структур во фронте расширяющейся в вакуум катодной струи. Второй тип неустойчивостей возникает на вершине либо на спаде тока и сопровождается генерацией жесткого (с энергией >=q100 keV) тормозного излучения из прианодной области. Превышение энергии жесткой компоненты излучения над потенциалом источника тока связывается с эффектом плазменно-эрозионного размыкания.
Коробкин Ю.В., Романов И.В., Рупасов А.А., Шиканов А.С. Неустойчивости вакуумного разряда при лазерном инициировании катодного пятна // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 9, Стр. 34

Построена гидродинамическая теория взаимодействия электромагнитных колебаний с моноэнергетическим потоком заряженных частиц, которые проходят через структуру, содержащую плазменный и диэлектрический слои и обрамленную идеально проводящими плоскостями. Показано, что в такой системе возникают неустойчивости плазменных колебаний, обусловленные преобразованием на границах слоев энергии волн пространственного заряда потока частиц в плазменные колебания. Определены области (зоны) генерации и затухания колебаний.
Ханкина С.И., Яковенко В.М., Яковенко И.В. Взаимодействие электромагнитных колебаний с потоком заряженных частиц в неоднородных плазмоподобных структурах // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 8, Стр. 54

Исследовано формирование объемного разряда в неоднородном электрическом поле без дополнительного источника предыонизации в воздухе при атмосферном давлении. Показано, что при субнаносекундном фронте импульса высокого напряжения пространственное распределение свечения плазмы между плоским и сферическим (а также острийным) электродом имеет объемный характер. При этом характер свечения остается качественно прежним при смене полярности напряжения. В рамках диффузионно-дрейфового приближения проведены расчеты волны ионизации в азоте в сферической геометрии. Независимость качественного вида разряда от полярности напряжения объясняется размножением фоновых электронов в плотном газе.
Костыря И.Д., Орловский В.М., Тарасенко В.Ф., Ткачев А.Н., Яковленко С.И. О формировании объемных разрядов при субнаносекундной длительности фронта импульса напряжения // ЖТФ, 2005, том 75, выпуск 7, Стр. 65