Рассмотрена задача о влиянии выхода быстрых электронов плазмы на функцию распределения электронов (ФРЭ) в цезиевой кнудсеновской низковольтной дуге. Показано, что даже при большом кнудсеновском параметре le/h~ 5-10 (h --- зазор, le --- длина свободного пробега электронов с энергией порядка анодного барьера) поток электронов из плазмы на анод незначительно отличается от рассчитываемого с максвелловской ФРЭ.
Алексеев Н.И. Кинетический коэффициент отражения электронов в кнудсеновской низковольтной дуге // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 5, Стр. 61

Обсуждаются проблемы выбора математической модели, оптимальной для заданного диапазона параметров импульсного воздействия. Предварительный анализ, выполненный методами теории подобия и размерности с привлечением интерполяционных уравнений состояния вещества, позволяет утверждать, что полная система уравнений газовой динамики может быть упрощена за счет отбрасывания отдельных членов несущественных в данном диапазоне параметров. Результаты анализа представлены в виде номограмм, которые дополнительно позволяют более строго, чем на интуитивном уровне, выделить класс быстрых и энергонапряженных газодинамических процессов.
Андреева Т.А., Колгатин С.Н., Хищенко К.В. К вопросу о выборе адекватной математической модели в задачах с мощным импульсным энерговкладом // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 5, Стр. 44

Показано, что в сильном магнитном поле существенно возрастает доля многозарядных ионов металлов, генерируемых в плазме вакуумного дугового разряда. Отмеченное влияние наблюдалось для более 30 различных материалов катодов, использованных в эксперименте. Установлена связь между возрастанием средней зарядности ионов и увеличением напряжения горения дуги. Показана возможность дальнейшего повышения напряжения горения вакуумной дуги до 160 V.
Николаев А.Г., Окс Е.М., Юшков Г.Ю. Зарядовое распределение ионов в плазме вакуумного дугового разряда в сильном магнитном поле // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 5, Стр. 39

Используя комбинированный метод возбуждения газовой среды, исследуются энергетические характеристики несамостоятельного разряда в зависимости от емкости конденсаторной батареи, числа импульсов в пакете, частоты следования пакетов при различном временном интервале между импульсами в пакете и скоростями прокачки газа. Показано, что при оптимальных условиях накачки лазеров ИК диапазона средняя мощность разряда может достигать 8.5 W/cm3 при импульсной мощности 25 W/cm3.
Осипов В.В., Иванов М.Г., Лисенков В.В. Исследование предельных энергетических характеристик комбинированного разряда в потоке газов // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 5, Стр. 33

Теоретически исследуются распределения потенциалов в кнудсеновском диоде с поверхностной ионизацией в недокомпенсированном режиме при наличии электронной эмиссии с поверхности коллектора. Разработан метод расчета распределений потенциалов. Показано, что при достаточно сильной эмиссии с коллектора не образуются волнистые распределения потенциалов, а происходит непрерывный переход от распределения с виртуальным анодом к распределению с виртуальным катодом. Особое внимание уделено изучению окрестности точки перехода от одного из этих распределений к другому.
Ситнов В.И., Эндер А.Я. Влияние электронной эмиссии с коллектора на распределение потенциала в кнудсеновском диоде с поверхностной ионизацией в недокомпенсированном режиме // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 4, Стр. 37

Приводятся фотографии импульсных СВЧ разрядов инициированных металлическим шаром, помещенным в фокус квазиоптического электромагнитного пучка с линейной поляризацией поля в воздухе, элегазе, водороде и гелии при давлении в несколько сотен Torr. Отмечаются общие черты в этих газах и их характерные особенности.
Грачев Л.П., Есаков И.И., Ходатаев К.В. Особенности развития импульсных СВЧ разрядов в квазиоптическом пучке в различных газах // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 4, Стр. 33

Теоретически исследованы зависимости плотности ионного тока в разлетающейся лазерной плазме от параметров лазерного излучения, материала мишени и расстояния от мишени. Проведены расчеты, необходимые для проектирования лазерных источников ионов для ускорительной техники. Дано объяснение двугорбой формы коллекторных сигналов, наблюдаемой в ряде экспериментов с лазерной плазмой. Рассмотрены дополнительные возможности получения информации об условиях эксперимента из коллекторных сигналов.
Латышев С.В., Чеблуков Ю.Н. Плотность ионного тока в разлетающейся лазерной плазме // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 4, Стр. 28

Подводится итог исследованиям, отраженным в трех предыдущих работах. Пересмотрен фотоэлектронный механизм формирования электронных пучков в открытом разряде с сетчатым анодом. Пересмотр механизма разряда потребовал и пересмотра оптимальных условий его возбуждения. Предложен также новый способ накачки лазеров пучками быстрых атомов, формируемых в открытом разряде с инвертированным питанием.
Сорокин А.Р. Открытый разряд: структура, развитие, роль фотоэмиссии // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 3, Стр. 33

В прианодной области стратифицированного тлеющего разряда в неоне измерены пространственные профили потенциала и функции распределения электронов по энергиям. Обнаружено, что в некоторые моменты времени на пространственных профилях потенциала появляются потенциальные ямы небольшой глубины, примыкающие к аноду. Функции распределения, измеренные в потенциальных ямах, отличаются резко выраженным максимумом медленных электронов от функций распределения в тех фазах страт, где ямы отсутствуют. Проанализирован механизм формирования ФРЭ для запертых в потенциальной яме электронов. Экспериментально обнаружено и интерпретировано возмущающее действие анода на ФРЭ по мере приближения к аноду.
Голубовский Ю.Б., Некучаев В.С., Пономарев Н.С. Запертые и свободные электроны в прианодной области стратифицированного разряда // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 3, Стр. 25

В системе с газонаполненным диодом на основе плазменного катода проведены исследования по генерации и транспортировке сильноточного низкоэнергетичного электронного пучка. При ускоряющем напряжении до 20 kV и давлении 1-5·10-1 Pa в диоде с диаметром затянутого сеткой эмиссионного отверстия 8 cm получен пучок с эмиссионным током 600 A, плотностью до 12 A/cm2 при длительности импульса 30 mus. Пучок транспортируется в отсутствие внешнего магнитного поля на расстояние 20 cm. За счет собственного магнитного поля пучок сжимается и на коллекторе плотность тока достигает 100 A/cm2 при диаметре пучка 3 cm.
Девятков В.Н., Коваль Н.Н., Щанин П.М. Генерация и транспортировка сильноточных низкоэнергетичных электронных пучков в системе с газонаполненным диодом // ЖТФ, 1998, том 68, выпуск 1, Стр. 44