С помощью теории размытых бездиффузионных мартенситных переходов теоретически анализируются мартенситное превращение и релаксация бароупругих напряжений в тонком слое сплава с эффектом памяти формы в двухслойном микрокомпозите. Бароупругие напряжения возникают в слое вследствие разницы модулей объемного сжатия материалов слоя и подложки при приложении к композиту всестороннего давления. Найдено, что вследствие мартенситного превращения бароупругие деформации микрокомпозита приобретают нелинейные и гистерезисные свойства, что может быть использовано для создания микродатчиков давления и микроприводных устройств (актуаторов) специального назначения.
Малыгин Г.А. Бароупругие эффекты и мартенситные превращения в двухслойных микро- и нанокомпозитах под действием высокого давления // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 9, Стр. 33

Аналитически исследована задача о помещенном в неподвижную столкновительную слабоионизованную плазму сферическом зонде, постоянный потенциал которого, совпадающий с потенциалом пространства, модулирован малым гармоническим возмущением. Решение получено в двух предельных случаях толстого и тонкого слоев объемного заряда.
Кашеваров А.В. Сферический зонд с переменным потенциалом в неподвижной столкновительной плазме // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 9, Стр. 21

Приведены результаты экспериментального определения концентрации NH- отрицательных ионов водорода в плазме низковольтного цезий-водородного разряда. Величина NH- определялась по поглощению лазерного излучения, связанному с фотоотрывом электронов от ионов H-. Разработана методика, обеспечивающая возможность измерения относительного поглощения <=10-5 при соотношении сигнал/шум ~10-2 и менее. Разряд горел в диоде с накаливаемым катодом при напряжении U=<10 V и плотности тока j=<5 A/cm2 (давление водорода pH2 ~ нескольких Torr, концентрация цезия в плазме N(0)Cs~1014 cm-3). Показано, что в условиях эксперимента поглощение, связанное с фотоионизацией возбужденных атомов Cs, пренебрежимо мало. Измеренные значения концентрации H- составляют NH-~1012-1013 cm-3. Проведенное сравнение эксперимента с теорией показало, что результаты эксперимента вполне удовлетворительно согласуются с предсказаниями теории.
Бакшт Ф.Г., Иванов В.Г., Коньков С.И., Школьник С.М. Определение концентрации отрицательных ионов водорода в цезий-водородном разряде // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 8, Стр. 17

Численно исследуется влияние структуры потока газа в катодном слое тлеющего разряда на его устойчивость. Электрические параметры вычисляются в диффузионно-дрейфовом приближении с согласованным учетом ассоциативной ионизации в качестве дополнительного источника электронов. Модель также включает уравнения для расчета теплового режима катода и неравновесной физико-химической газодинамики умеренно разреженного газа. Показано, что в импульсном разряде растущая ветвь вольт-амперной характеристики, связанная с разрежением газа за катодной ударной волной, может смениться на падающую, обусловленную ростом интенсивности ассоциативной ионизации. Это определяет начало развития неустойчивости катодного слоя. Выполнены верификационные расчеты. Результаты расчетов хорошо согласуются с экспериментами.
Смирнов С.А., Баранов Г.А. Газодинамика и термоионизационная неустойчивость катодной области тлеющего разряда. II // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 7, Стр. 39

Разработана физико-математическая модель области катодного падения потенциала тлеющего разряда, включающая в себя уравнения для расчета нестационарной неравновесной физико-химической газодинамики, температуры катода, напряженности электрического поля. Модель описывает течение вязкого теплопроводного умеренно разреженного газа при числах Кнудсена Kn~ 0.03. Распределение электрического поля определяется согласованно с распределением плотности газа при перенормировке величин получаемых по теории Энгеля--Штеенбека. Предложен критерий для расчета времени существования однородной по объему фазы разряда, в его основу положено соотношение между скоростями рождения электронов в процессах ассоциативной, A+B-> AB++e, и ударной ионизации A2+e-> A+2+e+e. Верификационные расчеты выполнены для воздуха и азота. Показано, что при высокой плотности тока из-за диссоциации и сильного перегрева газа интенсивность термоионизационных процессов достигает уровня электроионизационных. Расчетное время этого события удовлетворительно согласуется с продолжительностью однородной фазы аномального катодного слоя полученной в экспериментах.
Смирнов С.А., Баранов Г.А. Газодинамика и термоионизационная неустойчивость катодной области тлеющего разряда. I // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 7, Стр. 30

Рассчитано поле в окрестности сферически симметричного плазмоида с гауссовым распределением электронной концентрации, помещенного в линейно поляризованное однородное квазистатическое электромагнитное поле. Результаты расчета сравнены с известным полем сферического плазмоида с однородной концентрацией. Осуждена возможность трансформации возникающего в результате безэлектронного СВЧ пробоя газов начального плазмоида в СВЧ стример.
Грачев Л.П., Есаков И.И., Малык С.Г. Сферический плазмоид с нерезкой границей в линейно поляризованном квазистатическом электромагнитном поле // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 6, Стр. 23

Рассмотрены устойчивые и неустойчивые поверхностные электромагнитные волны на границах релятивистских плазменных потоков плоской и цилиндрической геометрии в области частот, соответствующих положительным значениям диэлектрических проницаемостей. Показано существование критических параметров --- угла между скоростью и волновым вектором волны в плоской геометрии и низшего номера моды в цилиндрической геометрии, соответствующих переходу от медленных волн к быстрым. Для начальной фазы развития шланговой неустойчивости электронного потока указан критический параметр --- поперечный волновой размер потока. Введение в систему сильных продольных магнитных полей приводит к подавлению высокомодовых неустойчивостей потока.
Шейнман И.Л. Поверхностные волны на релятивистских плазменных потоках // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 5, Стр. 28

В плазменном катоде на основе тлеющего разряда за счет использования дополнительного инициирующего разряда осуществлены стабильное зажигание и горение импульсного разряда с током до 180 A, длительностью импульса 12 мкс при давлении 10-1-10-2 Па. В газонаполненном диоде с таким плазменным катодом получены плотности тока эмиссии электронов до 100 A/cm2 при ускоряющем напряжении 15 kV. В плазменном канале, образованном в результате ионизации газа ускоренными электронами, скомпенсированный по пространственному заряду электронный пучок транспортируется с малыми потерями на расстояние до 30 cm в слабом аксиальном магнитном поле.
Девятков В.Н., Коваль Н.Н., Щанин П.М. Электронный газонаполненный диод на основе тлеющего разряда // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 5, Стр. 20

Аналитически исследованы многопотоковые неустойчивости скрещенных электронных пучков в плазме. Методом последовательного усложнения рассматриваемых моделей изучены неустойчивость конечного числа скрещенных моноэнергетических пучков, неустойчивость непрерывного распределения скрещенных моноэнергетических пучков по азимуту для различных распределений направленности и сделан вывод о неустойчивости изотропной плазмы по отношению к возбуждению продольных волн.
Дубинов А.Е. Многопотоковая неустойчивость скрещенных электронных пучков в плазме // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 5, Стр. 15

Исследованы различные сценарии пространственной и временной эволюции параметров диффузионного распада импульсной плазмы электроотрицательных газов в отсутствие плазмохимических процессов. Показано, что нелинейная диффузия в плазме с отрицательными ионами происходит в несколько этапов. Распад концентрации электронов обостряется во времени, и к началу второй стадии практически все электроны уходят из рязрядного объема. В то же время ионный профиль концентраций расплывается благодаря ион-ионной амбиполярной диффузии, причем на первой стадии распада поток отрицательных ионов на стенку отсутствует. Эволюция ион-ионной (безэлектронной) плазмы на второй стадии начинается с установления основной диффузионной моды, а затем происходит по обычному экспоненциальному закону с характерным временем ион-ионной амбиполярной диффузии.
Богданов Е.А., Кудрявцев А.А., Цендин Л.Д. Эволюция профилей концентраций и потоков заряженных частиц при диффузионном распаде плазмы электроотрицательных газов // ЖТФ, 2001, том 71, выпуск 4, Стр. 40