Найдено научных статей и публикаций: 66
1.
Спинодальный распад зоны метастабильного плавления в пределе нулевой температуры (о гипотетическом сценарии завершения зоны метастабильного плавления при т = 0)
Гипотетический сценарий завершения метастабильного плавления в пределе Т => 0 анализируется, опираясь на исследование параметров и структуры фазовых переходов в однокомпонентной модели плазмы {ОСР(с)}. Вопреки существующим ожиданиям гипотетически возможного достижения кривой плавления предельной изотермы Т = 0, в данной работе предсказывается, как более вероятный, сценарий <спинодального распада> зоны плавления при неизбежном пересечении ею при конечной температуре спинодали метастабильного жидкого состояния. Помимо модели ОСР аналогичный сценарий <спинодального распада> зоны плавления предсказывается и для всех других моделей с <мягким> межчастичным отталкиванием и конечным притяжением. Помимо двух вышеуказанных в работе обсуждаются также два аномальных сценария завершения метастабильного плавления, реализуемые в модельных ситуациях: (i) - фазовая диаграмма с единственной межфазной границей сосуществования кристалл - флюид, представляющей собой гладкую и единую суперпозицию сублимации и испарения; а также (ii) - гипотетическая ситуация с аномальным (обратным) взаиморасположением тройной и критической точек, снова сопровождаемая спинодальным распадом зоны метастабильного плавления при Т > 0, но теперь уже в разреженной части необычной по структуре фазовой диаграммы.
2.
Температура плавления графита
Основная цель этой публикации - показать историю измерения температуры плавления графита. Сами авторы измерили эту температуру с помощью двухленточной клиновидной модели черного тела, которая была проверена в экспериментах по плавлению циркония и вольфрама. Такого рода модель исследовалась ранее Де-Во и Менденхоллом, в данном исследовании она улучшена. Быстродействующий пирометр имел высокий динамический диапазон со временем установления 12 наносекунд. Пирометр использовал твердотельные световоды из 10-50 жил, распределенные в один слой и вставленные внутрь модели черного тела. Авторы разработали модель черного тела, которая должна работать не только в твердом состоянии, но также и в жидком. Это позволяет измерять температуру значительно выше, чем возможно при стационарном нагревании. Модель была специально разработана для исследований металлов, закаленных сталей и жидкого углерода. Температура плавления графита была получена при нагревании двух сложенных вместе пластинок с зазором между ними (также как и для металлов - вольфрама и циркония). В этом случае полость черного тела заполнялась эпоксидным клеем. Быстродействующий пирометр показал температурное плато при плавлении графита: 4800 K. Для калибровки в тех же условиях было получено температурное плато при плавлении модели черного тела, изготовленной из вольфрама (также заполненной затвердевшим эпоксидным клеем). Представлены данные о теплофизических свойствах графита при плавлении и о свойствах жидкого углерода (энтальпия и удельная теплоемкость вплоть до 12000 K) с использованием плоских образцов (но не на модели черного тела). Приведенная Таблица показывает историю измерения температуры плавления графита, начиная с 1963 года, когда Фрэнсис Банди опубликовал свою выдающуюся работу о плавлении графита при высоком давлении. Оценки по уравнению Клаузиуса-Клапейрона, с учетом измеренной температуры плавления на черном теле, показали значительное увеличение объема графита при плавлении (70%), что ведет к заключению о сложной молекулярной структуре жидкого углерода. Авторы статьи отметили в Таблице основной результат каждой работы, что позволило взглянуть на проблему в целом и на измерения температуры плавления, в частности. Основное рассогласование данных наблюдается при измерении температуры плавления: ~ 4000 K или ~ 5000 K ? Приведенные в статье аргументы показывают, что наиболее вероятной температурой плавления графита является температура 4800 К. Существует возможность калибровки импульсного эксперимента при регистрации излучения абсолютно черного тела, изготовленного из металлов и их карбидов. Максимальная температура плавления карбида HfC равна 4220 K, для TaC - 4270 K. Так как карбиды в твердом состоянии показывают растущее электросопротивление с ростом температуры, это дает возможность их однородного нагрева при быстром импульсном нагреве. Производство тонких фольг из карбидов является решаемой технической задачей. Это даст возможность еще раз проверить истинное значение температуры плавления графита и определить температуры плавления различных эвтектик. Последнее - интересно для метрологических температурных исследований. Но основной интерес авторов заключается в дальнейших измерениях температуры плазмы металлов и углерода (температура выше 10000 K).
3.
Одностадийный синтез алюмомагнезиальной шпинели из промышленных ультодисперсных порошков при температурах ниже температур плавления
Изучена возможность получения алюмомагнезиальной шпинели с высокими показателями свойств по энергосберегающей технологии и с учетом утилизации ультрадисперсного каустика. Методом одностадийного синтеза спеканием плотного брикета на основе промышленных порошков каустика и глинозема получали шпинельные материалы различных составов: стехиометрическую шпинель и шпинели с избытком обоих компонентов. Для интенсификации процессов шпинелеобразования и спекания были использованы различные комплексные добавки (химические и керамические) в количестве от 1 до 10 % масс. Влияние используемых добавок на спекание и физико-механические свойства брикетов зависело от соотношения компонентов в формовочной смеси. Полное образование шпинели в брикетах установлено при температуре 1650 оС.
4.
Исследование кинетики контактного плавления и структурообразования в трехкомпонентной системе (Cd+35%вес.Pb)-Bi под всесторонним давлением
Малкандуев И.К., Ахкубеков А.А. Исследование кинетики контактного плавления и структурообразования
в трехкомпонентной системе (Cd+35%вес.Pb)-Bi под всесторонним давлением
// Электронный журнал "Исследовано в России", 1-4, 390-394, 2000. http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/2000/026.pdf
5.
К теории возникновения акустической эмиссии при кристаллизации и плавлении вещества. часть 2
Жекамухов М.К., Шокаров Х.Б. К теории возникновения акустической эмиссии при кристаллизации и плавлении
вещества. Часть 2
// Электронный журнал "Исследовано в России", 1-4, , 1999. http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/1999/018.pdf
6.
К теории возникновения акустической эмиссии при кристаллизации и плавлении вещества. часть 1
Жекамухов М.К., Шокаров Х.Б. К теории возникновения акустической эмиссии при кристаллизации и плавлении
вещества. Часть 1
// Электронный журнал "Исследовано в России", 1-4, , 1999. http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/1999/017.pdf
7.
Калибровка термопар по точке плавления меди
Д.А. Жеребцов, С.А. Арчугов, Г.Г. Михайлов . Калибровка термопар по точке плавления меди. Известия Челябинского научного центра, http://www.csc.ac.ru/news/, Выпуск 2(4), 1999
8.
Энергетические оценки прямого плавления железных руд как вариант подготовки к восстановлению
С.В.Картавцев. Энергетические оценки прямого плавления железных руд как вариант
подготовки к восстановлению. Известия Челябинского научного центра, http://www.csc.ac.ru/news/, Выпуск 2(28), 2005
9.
Иерархия термодинамических неустойчивостей переходных процессов при плавлении сурьмы
Л.А.Битюцкая, Е.С.Машкина. Иерархия термодинамических неустойчивостей переходных процессов при плавлении сурьмы. // Вестник Самарского Государственного Университета, http://ssu.samara.ru/~vestnik/est/, Серия "Физика, Математика", № 1, 2000
10.
Кривые плавления теллурида висмута ( Bi_2 Те_3 ) и теллурида сурьмы ( SB_2Te_3 ) при высоких давлениях
Стишов С.М., Тихомирова. Н.А.. Кривые плавления теллурида висмута ( Bi_2 Те_3 ) и теллурида сурьмы ( SB_2Te_3 ) при высоких давлениях // Письма в ЖЭТФ, том 1, вып. 1, http://www.jetpletters.ac.ru