В данной работе проведен анализ зависимости урожайности сортов яровой мягкой пшеницы от хозяйственно-ценных биологических признаков с целью определения критериев отбора в селекции на продуктивность в степной зоне Южного Урала. Показано, что основной задачей селекции на продуктивность является создание сортов интенсивного типа, обеспечивающих высокий урожай за счет оптимального сочетания основных элементов: массы зерна и густоты продуктивного стеблестоя.

Понятие узкой группы (в смысле Лося) перенесено на топологические абелевы группы. Предложена характеризация группы, узкой относительно заданной топологии, в терминах подгрупп; а также групп, узких относительно некоторых топологий, классических в теории абелевых групп.

Предложен новый тип линии задержки, предназначенный для задержки солитонных импульсов. В качестве нелинейной среды взята полупроводниковая сверхрешетка. Солитоны, распространяющиеся вдоль слоев сверхрешетки, запираются в ячейках ограниченными поперечными слоями неоднородности. Запирание и извлечение солитона производятся с помощью внешнего электрического тока, включенного внутри ячейки.

Рассматривается двумерная электронная структура в системе с периодическим потенциалом --- двумерная сверхрешетка (ДСР). Получено уравнение, описывающее распространение электромагнитной (ЭМ) волны в ДСР. Показано, что в ДСР возможно распространение ЭМ-солитона, который может обнаружить себя в эксперименте, индуцируя импульсный ток увлечения. Рассмотрено также влияние эллиптически поляризованной (заданной) ЭМ-волны на форму солитона. Показано, что при определенных условиях возможно усиление уединенной волны.

Амплитудные распределения импульсов акустической эмиссии (АЭ), излучаемой гранитами под влиянием сжимающих напряжений, разложены в ряд по гамма-функциям. Установлено, что среднее значение амплитуды каждого члена ряда попадает внутрь интервала импульсов АЭ, соответствующего иерархическим уровням трещинообразования в нагруженных гранитах. На этом основании предлагается модель трещинообразования, в которой после нагружения на каждом иерархическом уровне быстро устанавливается термодинамически оптимизированная форма распределения микротрещин по размерам. Результаты расчетов средних размеров и эволюции микротрещин на каждом из иерархических уровней находятся в хорошем согласии с экспериментальными данными. Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (проекты N 03-05-64831, 02-05-39017 и 02-05-08003) и Международного научно-технического центра (проект N 1745).

Исследованы амплитудные распределения сигналов акустической эмиссии (АЭ) при образовании коррозионных микротрещин в нагруженных сварных швах, соединяющих две трубки из коррозионно-стойкой стали. При значениях амплитуды АЭ меньше 0.6 mV и концентрации микротрещин ~10 mm-3 плотность распределения амплитуд описывается гамма-функцией. При амплитудах, превышающих 1 mV, и концентрации микротрещин >= 102 mm-3 плотность распределения АЭ имеет два максимума, форма которых описывается выражением для распределения Гаусса. Средние значения амплитуд АЭ различаются в три раза. Изменение вида распределения амплитуд сигналов АЭ объясняется влиянием границы раздела между сварным швом и металлом на процесс формирования микротрещин. Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (проект N 03-05-64831) и совместного гранта Минобразования и Минатома РФ (проект N 4.03-01).

Исследована задача об ионизации примесных центров в полупроводниковой сверхрешетке нелинейными электромагнитными волнами, представляющими собой наиболее общее решение синус-уравнения Гордона и выражающимися через эллиптические функции Якоби. Задача решена в квазиклассическом приближении при произвольном соотношении междуV (энергией залегания примеси) и Delta (полушириной мини-зоны проводимости). В предельных случаях получены результаты, совпадающие с результатами для уединенных волн и синусоидальных (линейных) электромагнитных волн. Исследовано также влияние высокочастотного однородного электрического поля на процессы ионизации примесей уединенными волнами.

Исследована возможность возникновения плазменных колебаний в двумерном электронном газе со сверхструктурой с учетом процессов переброса. В случае высоких температур (Delta<< T, Delta--- ширина минизоны проводимости, T--- температура в энергетических единицах) получено дисперсионное соотношение omega(k). Показано, что при малых значенияхk (kx,ky<<pi/d) спектр плазмонов обладает характерной дисперсией omega2~ k, соответствующей двумерному электронному газу без сверхструктуры. При произвольных значенияхk спектр периодичен с периодом 2pi/d. Численная оценка характерной частоты плазменных колебаний для исследуемых в настоящее время экспериментально 2Dсверхструктур дает 1013 c-1.

Исследовано влияние сильного постоянного электрического поля на плазменные колебания в двумерном электронном газе со сверхструктурой с учетом процессов переброса. В случае высоких температур (Delta<< T, Delta--- ширина минизоны проводимости, T--- температура в энергетических единицах) получено дисперсионное соотношение для частоты плазменных колебаний omega(k). Показано, что частота плазмонов в сильном электрическом поле зависит от величины напряженности поля и волнового числа осциллирующим образом. При произвольных значениях k спектр периодичен с периодом 2pi/d. Численная оценка показывает, что осцилляции могут проявиться при значениях напряженности электрического поля, больших чем3· 103 B/cм.

Исследовано влияние нелинейной электромагнитной волны на проводимость сверхрешетки в постоянном электрическом поле. Получена вольт-амперная характеристика, обладающая ярко выраженными нелинейными свойствами. Показано, что при определенных параметрах нелинейной волны на вольт-амперной характеристике появляется участок абсолютной отрицательной проводимости. Указано на отличие данной ситуации от случая монохроматической волны, когда участков абсолютной отрицательной проводимости целое множество. При типичных значениях параметров сверхрешетки участок абсолютной отрицательной проводимости должен проявиться при напряженности поля нелинейной волны E0~ 1.8· 103 В/см.