Найдено научных статей и публикаций: 494
51.
Линейная трансформация волн россби в сдвиговых течениях
Чагелишвили Г.Д., Чхетиани О.Г.. Линейная трансформация волн Россби в сдвиговых течениях // Письма в ЖЭТФ, том 62, вып. 4, http://www.jetpletters.ac.ru
52.
Физика усиления вихревых возмущений в сдвиговых течениях
Чагелишвили Г.Д., Чанишвили Р.Г., Ломинадзе Дж.Г.. Физика усиления вихревых возмущений в сдвиговых течениях // Письма в ЖЭТФ, том 63, вып. 7, http://www.jetpletters.ac.ru
53.
Межфазная устойчивость стратифицированных вязких жидкостей при течении куэтта
Патлажан С.А.. Межфазная устойчивость стратифицированных вязких жидкостей при течении Куэтта // Письма в ЖЭТФ, том 64, вып. 5, http://www.jetpletters.ac.ru
54.
Механизм расслоения турбулентного теплообмена в звуковом поле при вращательной анизотропии течения
Зайковский В.Н., Трофимов В.М.. Механизм расслоения турбулентного теплообмена в звуковом поле при вращательной анизотропии течения // Письма в ЖЭТФ, том 65, вып. 2, http://www.jetpletters.ac.ru
55.
Редуцированная магнитная гидродинамика тороидальной плазмы с течениями
Пастухов В.П.. Редуцированная магнитная гидродинамика тороидальной плазмы с течениями // Письма в ЖЭТФ, том 67, вып. 11, http://www.jetpletters.ac.ru
56.
Коллапс запрещенной зоны и сверхбыстрое ``холодное" плавление кремния в течение фемтосекундного лазерного импульса
Экспериментально установлено, что высокая концентрация электрон-дырочной плазмы, создаваемая в кремнии фемтосекундным лазерным импульсом, приводит в течение импульса к последовательному ``схлопыванию' запрещенной зоны по направлениям [111] и [100] и образованию ``холодной' металлической жидкой фазы.
57.
Нетермическое структурное превращение в квазимонокристаллическом графите в течение лазерного импульса накачки длительностью 100 фс
С помощью метода эллипсометрии получено непосредственное экспериментальное подтверждение нетермического структурного превращения в квазимонокристаллическом графите, возбуждаемом лазерным импульсом длительностью 100 фс.
58.
Представление вихревых линий для течений идеальной и вязкой жидкостей
Показано, что гидродинамика Эйлера для вихревых течений идеальной жидкости совпадает с уравнениями движения для заряженной { сжимаемой} жидкости, двигающейся под действием самосогласованного электромагнитного поля. Переход к лагранжевому описанию в новой гидродинамике эквивалентен для уравнений Эйлера смешанному лагранжево-эйлеровому описанию~-- представлению вихревых линий (ПВЛ) cite{5}. Благодаря сжимаемости новой гидродинамики, коллапс вихревых течений идеальной жидкости может возникать в результате опрокидывания вихревых линий. Найдено, что уравнение Навье--Стокса в представлении вихревых линий сводится к уравнению диффузионного типа для инварианта Коши с тензором диффузии, задаваемом метрикой ПВЛ.
59.
Универсальность и масштабное подобие при неустойчивом пластическом течении
Экспериментально исследованы статистические свойства скачкообразной деформации сплава CuD Be, обусловленной низкотемпературной неустойчивостью пластического течения. При высокой скорости деформации найдены степенные корреляции параметров скачков нагрузки, отвечающие масштабно-инвариантному поведению. Сопоставление с данными для другого механизма пластической неустойчивости~-- эффекта Портевена--Ле Шателье~-- свидетельствует о существовании универсальных закономерностей, определяющих динамику дислокационного ансамбля в условиях пластической неустойчивости.
60.
Течение двумерного атомарного водорода по поверхности жидкого 4He
Получено экспериментальное свидетельство гидродинамического течения двумерного газа атомов водорода, адсорбированных на поверхности жидкого гелия. Наблюдаемые проявления течения согласуются с представлениями квантовой гидродинамики поверхности гелия, что дает возможность исследовать взаимодействие двумерного водорода с риплонами и поверхностными квазичастицами 3He и, в перспективе, наблюдать сверхтекучесть двумерного бозе-газа атомов H. Результаты экспериментов по тепловому сжатию позволяют оценить характерные времена передачи продольного импульса между подсистемами водорода и связанных с поверхностью атомов 3He (tau_{rm H3}), а также от риплонов в подложку (tau_{rm R}). Значение tau_{rm H3}sim4cdot10-8~с согласуется с вычисленным, исходя из величины U30 параметра среднего поля для взаимодействия атомов H с основным поверхностным состоянием 3He. В то же время значение tau_{rm R} оказывается более чем на порядок короче, чем в экспериментах Манца и др., что может объясняться зависимостью скорости релаксации импульса риплонов от масштаба шероховатости подложки.