Агранат М.Б., Анисимов С.И., Ашитков С.И., Кириллин А.В., Кондратенко П.С., Костановский А.В., Фортов В.Е.. Образование аморфного углерода при плавлении микрокристаллического графита под действием пикосекундных лазерных импульсов // Письма в ЖЭТФ, том 66, вып. 10, http://www.jetpletters.ac.ru

Скипетров С.Е., Чесноков С.С., Захаров С.Д., Казарян М.А., Щеглов В.А.. Пондеромоторное действие света в задаче о многократном рассеянии света в случайно-неоднородной среде // Письма в ЖЭТФ, том 67, вып. 9, http://www.jetpletters.ac.ru

Яблонский С.В., Накаяма Я., Озаки М., Йошино К.. Однородное вращение смектических слоев сегнетоэлектрического жидкого кристалла под действием асимметричного электрического поля // Письма в ЖЭТФ, том 67, вып. 11, http://www.jetpletters.ac.ru

Липсон А.Г., Саков Д.М., Савенко В.И., Саунин Е.И.. Эффект пластифицирования и возбуждение электронной подсистемы в монокристалле LiF под действием ультраслабого потока термализованных нейтронов в режиме релаксации механических напряжений // Письма в ЖЭТФ, том 70, вып. 2, http://www.jetpletters.ac.ru

На основе точно решаемой 3D модели короткодействующего потенциала и временной функции Грина в интенсивном электромагнитном поле, представляющем собой комбинацию постоянного магнитного поля и поля циркулярно-поляризованной волны, получено трансцендентное уравнение для комплексной энергии. Рассчитаны параметры квазистационарных состояний электрона в delta-потенциале с учетом действия интенсивного внешнего поля сложной конфигурации. Выяснен вопрос о возможности стабилизации распада связанных состояний спинорной и скалярной частиц посредством интенсивного магнитного поля. Установлено, что полученные результаты требуют пересмотра утвердившегося представления о стабилизирующей роли сильного магнитного поля при ионизации атомов.

Рассматривается пространственная локализации атома в поле периодичных фемтосекундных лазерных импульсов. Показана возможность локализации атома с абсолютной точностью в нанометровом диапазоне, при этом время нахождения атома в лазерном поле составляет всего 10-7 -10-8 полного времени локализации.

Наблюдается ``быстрый'~-- детонационно-подобный режим распространения оптического разряда по волоконному световоду на основе плавленого кварца со скоростями до 3 км/c при интенсивности лазерного излучения в сердцевине до 40 Вт/мкм2.

Действие группы G на нетривиальной абелевой группе V с аддитивной записью операции называется свободным, если vg ≠ v для всех g ∈ G, g ≠ 1, и всех v ∈ V, v ≠ 0. Доказывается конечность группы, действующей на абелевой группе и порожденной классом сопряженных элементов простого порядка таким, что любые два элемента из этого класса порождают конечную подгруппу, действующую свободно.

Действие нетривиальной группы G на (аддитивной) ненулевой группе V называется свободным, если vg ≠ v для 1 ≠ g ∈ G, 0 ≠ v ∈ V . Теорема 2. Пусть группа G, действующая свободно на ненулевой абелевой группе, порождается непустым нормальным множеством X элементов порядка 3. Если выполнено любое из следующих условий:    (а) порядок x-1y конечен для любых элементов x, y ∈ X,    (б) порядок xy конечен для любых элементов x, y ∈ X, то G  — конечная группа, изоморфная циклической группе порядка 3, SL2(3) или SL2(5). Следствие 2. Пусть x — элемент порядка 3 в группе G, действующей свобод но на нетривиальной абелевой группе. Если для любого g ∈ G порядок коммутатора [x, g] конечен, то x лежит в конечной нормальной подгруппе группы G.

Доказывается, что подгруппа группы SL2(C), порожденная такими двумя элементами x, y порядка 3, что порядки xy и xy-1 конечны, является конечной. Отсюда выводится, что группа, действующая свободно на нетривиальной абелевой группе, конечна, если она порождается такими двумя элементами x, y порядка 3, что порядки xy и xy-1 конечны.